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Ferner nach (Jlcicliiinti' (74): 



7/7 



P""!««./, 2 1 t/3o 1 1 (/^3o\ ^ 1 f/3o 1 1 d-'% 



lt. 2 ( ='\^ pvo dt ^ pavi dt- j ="-' 



2 "V Po 3u </<; P'^''l % dp ) 3o (/< 2av„ 3„ c/r-' 



Andererseits ist lur die Entropie des Resonators naeh (75) und (70): 



° \ 23v„ 3o dt ) 



, q \ \ d% 

 loo' 3„ - - - 



J.av„ \n dl 



und daraus: 



dt % ' df 2av„ 3„ df 2jvo 3^ l f^W ' 



Dies ergibt dureli Addition für die Änderung der (ü'sainnilentropie 



des Systems: 



d{S + ,s ;) ^ _i_ j_/^3oy 



dt 2av„ % \ dt ] ' 



also wesentlieli positiv. Hierdundi ist der Nachweis der Irreversi1)ilität 

 erhraclit. 



§ 25. 



Das im Vorstehen(h^n aligeleitete Gesetz der Vermelirung der 

 Entropie ist g(>knüpf"t an die Eigenschaften der natürlichen Strahlung, 

 es verliert im Allgemeinen seine Bedeutung, wenn die Bedingungen 

 (69) der natürlichen Strahlung nicht erfüllt sind. 



Will man daher die vorliegende Theorie für die irreversibeln 

 Strahlungsprocesse in der Natur nutzbar machen, so wird man zu der 

 Hypothese genöthigt, dass diese Strahlung.sprocesse , also insbesondere 

 die Wärmestrahlung, die zum Ausgleich verschiedener Temperaturen 

 dient, unter allen Umständen und für alle Zeiten die Eigenschaften 

 der natürlichen Strahlung besitzen. Der Durchführung einer solchen 

 Hypothese steht nacli meinem Dafürhalten kein Hinderniss im Wege: 

 doch möge hier auf ein naheliegendes Bedenken hingewiesen werden. 



Die im §14 abgeleiteten und allen unseren Rechnungen zu (irunde 

 gelegten Integralgleichungen können, wie eine nähere Untersuchvmg 

 zeigen würde, unmöglich für alle Zeiten den Bedingungen (69) der 

 natürlichen Strahlung entsprechen. Wenn sie es vom Anftingszustand 

 ab für einen gewissen Zeitravmi thun — und dies haben wir in unseren 

 Rechnungen angenommen — so werden sicher einmal andei-e Zeiten 

 konunen, wo sie jene Bedingungen nicht mehr befriedigen. Daraus 



