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Die Kiitropio des Systems ist die Siiinine von zwei Gliedern , deren 

 eines vom Zustand des Resonators, deren anderes vom Zustand des 

 elektromas>'netisel)en Feldes ausserliall) drs Resonators ahliänjit. Das 

 erste (ilied nennen wir die Entropie -S„ des Resonators und setzen: 



No = log?-. (75) 



woliei T^ die in (70) geliehene Kner^ie des Resonators voi'stellt. 



Das andere (ilicd nennen \v\v die lüitropic N der Stralduni;' und 

 setzen : 



^=^:!f.jiog3o(^+;:)+io.3:,(-;;)j. (76) 



Hier sind ~Vi '"••! 3» *^''^ ^'^ i^'-^) '^'^'^ (^4) ."eijelienen Straiilungsinten- 

 sitäten der Seliwin,!;ungsza]d i'„ in der naeli Innen und in der nach 

 Aussen fortsehreiteuden Welle. Der Deutlielikeit halber sind die Ar- 

 gvmiente dieser Functionen beigefügt. Die Integration erstreckt sicli, 

 bei constantem t, ül)er die ganze Holilkugel, so dass S eine bestimmte 

 Function des augenblicklichen Zustands ist. Das Auftreten der ("on- 

 stanten p, einer Grösse, die nur zur Definition der Strahlungsintensität 

 einer bestimmten Scliwingungszahl verwendet wird, hat darin seinen 

 (iruud, dass in der vorstehenden Definition von S die Schwingungs- 

 zahl v„ vor anderen Schwingungszahlen l)evorzugt erscheint. Es wäre 

 leicht, die Definition von S dalün abzuändern, dass dieser Umstand 

 imd damit auch p aus dem Ausdruck von S fortfällt: indessen kommt 

 es hier nur darauf an, dass der Werth von S durch den augenblick- 

 lichen Zustand des Systems vollständig bestimmt ist. 



Durch Änderung der Integrationsvariabeln erhält man zunächst: 



dr . 1.,- % (l + -'■ \ = c jrlx 'log 3„ (,,) , 



fiM'ner, mit Benutzung von (66): 



>lr . lüg 3,; (/ -'']= L .log 3„ ('/ + ^J _ !' j 3^ - r L . log 3„(.r). 



o' l'+t 



Daher aus (76): 



pi'o I 



Ä=7J,/.r.log3„(.r). 

 Für die zeitliehe Anderinitr von S ergibt sich mui : 



,/, - J'lio?;3..('+^)"i-'^3..(/); 



und naeli («leiehung (66) 

 dS 



':;, = 'j|iog3.:(/)-iog3„(4 



