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Beide Glieder rechts sind klein gegen ^lo? i^hk^ das erste gross 

 gegen das zweite. Das erste Glied hängt garnicht von er ab, woraus 

 hervorgeht, dass auch ein Resonator, welcher vermöge seiner beträcht- 

 lichen Dämpfung allen Intensitätsschwaidtungen der erregenden Welle 

 momentan folgt, eine Änderung in der Strahlungsintensität 3o hervor- 

 bringt, — eine Folgerung, die sich auch direct aus dem Energieprincip 

 ableiten lässt. Der fiir die Dämpfung des Resonators charakteristische 

 Eintluss auf die Strahlung kommt erst im zweiten Glied zur Geltung, 

 und es lässt sich leicht zeigen , dass dieser Eintluss durch seine ein- 

 seitige Richtung die Irreversibilität des Vorgangs bedingt. 



Vergleichen wir nämlich die Intensitätsschwankungen in der den 

 Resonator erregenden Welle mit denen in der den Resonator verlassen- 

 den Welle. Dieselben werden offenbar bedingt durch die absoluten 

 Beträge der Coefficienten 21", 53°, 51", ^° in den Ausdrücken für 3« 

 und 3u- Nur wenn diese sämmtlichen Coefficienten verschwinden, sind 

 die beiden Strahlungsintensitäten constant und dann einander gleich. 

 Nun ergibt sich, wenn man in (72) und (73) die gestrichenen Coef- 

 ficienten durch die ungestrichenen ausdrückt: 



(«•)"+(s:)'=«'+«'-^;(«-+-K 



mit Vernachlässigung von Gliedern kleinerer Ordnung. Das heisst: 

 die Intensitätsschwankungen in der den Resonator verlassenden Welle 

 sind stets geringer als in der ihn erregenden Welle. 



§ 24. 



Das unmittelbarste Kennzeichen für die Irreversibilität eines Vor- 

 gangs liegt in dem Nachweis einer durch den augenblicklichen Zustand 

 des Systems vollständig bestimmten Function, welche die Eigenschaft 

 besitzt, dass sie sich während des ganzen Vorgangs immer in dem- 

 selben Sinne ändert, etwa zunimmt. Für den hier behandelten Strah- 

 lungsvorgang existirt, entsprechend seinem extrem speciellen Charakter, 

 nicht nur eine, sondern eine grosse Anzahl von Functionen, welche 

 alle die genannte Eigenschaft besitzen. Da es aber für den Nachweis 

 der Irreversibilität offenbar genügt, eine einzige derartige Function zu 

 kennen, so greifen wir hier eine besonders einfache heraus, mid nennen 

 .sie, in Analogie mit der CLAUsius'schen thermodynamischen Function, 

 die »Entropie« des aus der Hohlkugel und dem Resonator bestehenden 

 Systems, ohne jedoch damit derselben Function liir allgemeinere Strah- 

 lungsvorgänge irgend eine Bedeutung zuschreiben zu wollen. 



Wir stellen zunächst den Ausdruck der Entropie des Systems auf 

 und zeigen dann, dass vermöge der in den vorangehenden Paragra[)lien 

 abgeleiteten Beziehungen diese Function beständig wächst. 



