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§ 23. 



Bereclinen wir nun weiter den Zus;imnionlinn,i>' der Intensität ~v, 

 der den Resonator erregenden Welle und der Intensität 3n der vom 

 Resonator ausgelienden , nach Aussen fortschreitenden Welle. Wäre 

 der Resonator g'arnieht vorhanden, so wäre %, = Jo ^ wir erhalten also 

 hier den Eintluss, den der Resonator auf die Strahlungsintensität 3o 

 der Schwiiigungszahl v,, ausübt. Aus (60) und (64) folgt: 



%{')-%{() =V(9ir-?i;;)sin -p- + (58-_sB»).os^ 

 wobei: 



?C' - ?l" = i^a+a ^'„^0 • 2 sin nay . CCS Z"^^- + ?„+. - p„ + Küy) . 



S?:;' - S: = - %^C,.+. CA . 2 sin my • sin (^'^ + j^„+„ - >„ + ,Ta>') . 



Wegen des kleinen Coefficienten sinTray liefern in diesen Summen 

 niu' diejenigen Ordnungszahlen n einen merklichen Beitrag, für welche 



7 von der höchsten Grössenordnung, nämlich — , also nach (43) ?i — ?<„ 



entweder von der Grössenordnung cr«o oder von kleinerer Grössen- 

 ordnung ist. 



B'ür alle diese Glieder ist aber nach (62), da p gross gegen (t: 



*„ = -^, (71) 



welcher Werth daher hier überall substituirt werden kann. Setzt man 

 ferner für siuTray den Winkel Tray, für cosTray aber 1, führt dann die 

 allgemein gültigen Beziehungen (67) ein und beimtzt endlich die Be- 

 dingungen (69) der natürlichen Strahlung, so ergibt sich: 



?i;' - OC = — i 53;; V TTdy - ?l" V TT' i\' f \ 



P"" ', T IT 1 



3ir-?c= ^^i^" te-^si»! (72) 



pii» ( o-lio ) 



5B:' - 58: = - — i^la + ^ i^" ! ( 7 V) • 



pl'o ( ö""ij ) 



und daraus schliesslich mit Berücksichtigung von (60) und (64) die 

 gesuchte Beziehung zwischen den Intensitäten der den Resonator er- 

 regenden und der ihn verlassenden W^elle: 



3;,W-:m') = --!«-• + _L.""M ,7,, 



pvo di pavg dv 



und nach (44) 



Ebenso : 



