Pt.ANt'K: Ulier ii'i'cversihle Stralilnngsvnrs'änge. \'ierte Mittlieilung. 467 



^?".«^" = 0, J, (68) 



'^>]„.al5() = 0. 



Das ist Alles, was man, ausgehend von der Strahlungsintensität, auf 

 die Partialschwingungen schliessen kann. Da (J„ positiv ist, so folgt 

 U.A., dass die Grössen .^ und »), welche den Abweichungen der ein- 

 zelnen Summenglieder von den Mittelwerthen entsjirechen, theils positiv, 

 theils negativ sein müssen. 



Sechster Abschnitt. 



Beziehungen zwischen der Schwingung des Resonators und 

 den Intensitäten der nach Innen und der nach Aussen fort- 

 schreitenden Strahlung. Natürliche Strahlung. Entropie. 



Schluss. 



§ 22. 

 Wir kehren jetzt zurück zur Untersuchung der Schwingungen des 

 Resonators mit der Schwingungszahl v„ ^ ^ und dem Dämpfungs- 



decrement <r, und suchen zunächst seine Energie U direct durch die 

 Intensität der erregenden Welle auszudrücken. Hierfür haben wir 

 nach (49): 



,- ^0 ■k:^ . '27rat , 2nat 



t = -^ + 2^fh sm jj.- + 6„ cos -g^, 



wobei 



«a = 'iS^('„+<.Cny • sinj '^'^ + jf„+„->„ + myY 

 iu = "i^t^+.r,./. cosl-^^ +^„+a-^«+ Tay). 



Nun benutzen wir die allgemein gültigen Beziehungen (67) und 

 erhalten .so: 



h, = ^2 (f + -1«) >' - ^»"2>' + ^S>^ 



'^'.. = -^^yl-cj- + £",« IcosTray + /l c^ +ri„, Asm TTüy 



= 91""Vy CO« TTily + ^S"^/ sin mV/ + "J^y^n,,, cos Tray + i^yrjn,!, sin iray 



