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IIi{'r1)(M ist noch die Relation (41) benutzt. 



Aus den Ausdrücken von Jn ""^ Jo fi'g'iht sich auch unmittelbar 

 die Richtigkeit der schon aus (34) oinleuclitenden Beziehung: 



%{t) = 3o{< + Z) . (66) 



§21. 



Die im vorigen Paragraphen detiiiirte Strahlungsintensität 3 einer 

 })estimmten Scliwingungszahl v stellt wegen ihrer physikalisclien Bedeu- 

 tung eine messbare Grössen vor, wir dürfen dalier die Gesammtstrahlung 

 J einer jeden Welle als zerlegbar in eine Reihe physikalisch wohldefi- 

 nirter positiver Glieder betrachten, den Strahlungsintensitäten der einzel- 

 nen in der Welle enthaltenen homogenen Schwingungen. Anders verhält 

 es sich jedoch mit den Amplituden C„ und den • Phasenconstanten .5^,, 

 der einzelnen Partialschwingungen der Welle. Dieselben sind durch 

 die Strahlungsintensitäten der einzelnen Schwingungszahlen noch keines- 

 wegs bestimmt, da zur Strahlungsintensität einer bestimmten Schwin- 

 gvmgszahl im Allgemeinen immer noch sehr viele Partialschwingungen 

 der Welle einen Beitrag liefern. So besteht z. B. in dem Ausdruck 

 (60) für die Strahlungsintensität 3o '^ei' Schwingungszahl v^ jeder der 

 Coefficienten S°, ?l°, 53" im Allgemeinen aus einer grossen Anzahl Glieder. 

 Durch den analysirenden Resonator werden eben nur diese Coefficienten 

 selber, also gewisse Summen, gemessen, während man von den ein- 

 zelnen Sunnnengliedern nichts weiter kennen lernt als die Mittelwerthe. 

 Setzen wir allgemein (ür beliebige n und a: 



<:.^j'. 



UuiT ^^ +-, + „-^„1 . -f +£„.c, / (67) 



ßrraye \ K 



wobei die Indices n und a auf" die Veräaderlichkcit der Gnissen ^ und y\ 

 hindeuten, so ergeben die Gleichungen (61) mit Rücksicht auf (63): 



