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Von l)('soii(l('r(>r Wicliti.c^k<'it für die folgenden Anwcnduiiqi'n wird 

 die Strahliingsinteiisität derjenigen Scliwingiingszald v„ sein, welche 

 der Eigen.seliwingung r„ unseres im vorigen Abschnitt behandelten Re- 

 sonators entspricht : 



1 lio 



'" = V. = %■ 



Wir wollen sie mit 3» bezeichnen. 

 Dann ist nach (58) 



?l" = J V 6'„+a(':.öo • sin i^^- + ^„+„ - ^„ J , (> (5 I ^ 



Hier bezeichnet (^„ denjenigen Werth von ^, der sich ergi])t, wenn 

 man in den Ausdruck (56) ?*,, statt n^ setzt; also 



' ^0 = ^ j—^ y-^. (62) 



\ P»o / 



Ausserdem merken wir die Beziehungen an: 



2^0 = 1 und X^'' = i- (^3) 



El)enso wie die nach Innen fortschreitende Strahlung J lässt sich na- 

 türlich auch die nach Aussen fortschreitende Strahlung J' spectral 

 zerlegen, indem man die Wirkung der Welle (§ 16) 



W) +/(/) = ^^[t 





auf den analysirenden Resonator berechnet. Bedenkt man nun, dass 

 dieser Ausdruck von dem unter (53) gegebenen sich nur durch die 

 Phasenconstante ^„-27r/(:„ statt .i',, unterscheidet, so erhält man direct 

 aus (60) für die Strahlungsintensität der Schwingungszahl v„ in der 

 nach Aussen fortschreitenden Welle (l(>n Ausdruck: 



%{t) = % +X2ir sia ^ + Sr cos ^ (64) 



