464 Si(/,mi,n der |iliy,sil<riliscli - iiKillii'iii.-iliscIii'ii ( '1;i>m- \(.rii 7. .Iiili. 



]i(ii'ti(iii;iIi(;it.scoiislaiiU', wolclic aus der Hcdiiinuiii;- (51I zu l)c.stiiuiiicii 

 ist. Da diesellx' sicli = i ergehen wird, so iiclniuu wir dies Kcsidlal 

 glclcli vorwog und setzen direct: 





wobei: 





(59) 



Es bleibt nun noeh zu zeigen , dass die Sumniirung über die Straldungs- 

 intensitäten 3i(^) aller Schwingungszahlen, d. li. über das ganze Speetruni, 

 zu irgend einer Zeit t in der That den aus (47) l)ekannten Wcrth der 

 gleielizeitigen Gesammtstraldung J{t) ergibt. 



Zu diesem Zweek bilden wir den Ausdrueiv : 



\i<h. - l\^.d.. +Vsin 'J^'fJu'A. + .-OS '5^ [S^-, . 

 liieriii ist naeh (59), da 11 und «„ nicht von v^ he/.. //, aliliängen: 



" 



" 



Für das in diesen (Gleichungen vorkonnnende Integral liahen wir nach 

 (56) und (so"), da p klein ist: 



h'-^i,' 



1 + 



I^My-nfV- 



mid durch Substitution dieses VVerthes uiul Vergleich mit (48) erhält 

 man die Bestätigung der Beziehung (51): 



\%d., ^ ./. 



So kann man mit Hülfe einer ])assenden Anzahl vcm analysirenden 

 Resonatoren jede Welle spectral zerlegen inid,.die Gesamintstraldungs- 

 intensität derselben als die Summe der den einzelnen Schwingungs- 

 zahlen entsprechenden Strahlungsintensitäten betrachten. 



