Planck: Über irreversible Strahlungsvorgänge. \'ierte Mittlieiinng. 461 



betrachten 5i ^^^ ^^^'^ stetige und dift'erentiirbare Function von i,, 

 und nennen 3i '^i*? »Straldungsintensität der Schwingungszahl fi« in 

 der nach Innen fortschreitenden Welle. Ebenso setzen Avir für die 

 nach Aussen fortschreitende Welle: 



^' = [5;^^ 



Natürlich ist ~\i nicht A'on derselben Dimension wie J, sondern von 

 der Dimension einer Energie, w.ährend J eine auf die .Zeiteinheit be- 

 zogene Energie darstellt. 



Die nähere Definition von 3i gewinnen wir aus der Wirkung, 

 welche die Gesammtstrahlung J auf einen idealen Resonator von der 

 Eigenschwingung Vj ausübt, d. h. aus der Schwingungsenergie, welche 

 dieser Resonator annimmt, Avenn er, im Mittelpunkt der Kugel lie- 

 findlich, der Strahlung J{t) ausgesetzt wird, oder, besser gesagt, wenn 

 er von der entsprechenden Welle (f.{t) (§17) erregt wird; denn die 

 Schwingung des Resonators hängt offenbar nicht allein von der ge- 

 sammten Strahlungsintensität der erregenden Welle, sondern noch von 

 specielleren Eigenschaften derselben ab. 



Ausser der Eigenperiode ist noch die Dämpfungsconstante des 

 benutzten Resonators wesentlich. Damit der Resonator auf eine wohl 

 charakterisirte Schwingungszahl und nicht auf ein endliches Gebiet 

 benachbarter Schwingungsintervalle merklich reagirt, muss sein Däm- 

 pfungsdecrement klein sein. Es darf aber auch anderseits nicht allzu 

 klein genommen werden; denn ein Resonator mit sehr kleiner Dämpfung 

 braucht sehr lange Zeit zum Abklingen, und ein solcher Resonator 

 würde seinen Zweck, durch sein Mitschwingen jederzeit eine gleich- 

 zeitige Eigenschaft der ihn erregenden, im Allgemeinen veränder- 

 lichen Welle anzugeben, nicht erfüllen, da seine Schwingungsampli- 

 tude nicht nur von der gleichzeitigen Beschaffenheit, sondern zugleich 

 auch von der Vorgeschichte der erregenden Welle abhängen würde. 

 Die Schwingungen des Resonators würden also nicht die Strahlung 

 der erregenden Welle selber, sondern einen gewissen über eine grössere 

 Zeit ausgedehnten Mittelwerth derselben zum Ausdruck bringen. 



Um diesen Übelstand zu vermeiden, wählen wir das logarithmische 

 Dämpfungsdecrement p des Resonators zwar klein gegen i , aber gross 

 gegen er, und bezeichnen den idealen Resonator mit dem Dämpfungs- 

 decrement p als den »analysirenden« Resonator, da er lediglich die 

 Aufgabe hat, die erregende Welle näher zu eharakterisiren , nicht aber, 

 Avie der frühere Resonator, sie zu verändern. 



Zur besseren Übersicht über die benutzten Grössenordnungen 

 seien hier die verschiedenen Zahlen neben einander gestellt, deren jede 



