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Eine Controle für die Richtigkeit der angegebenen Ausdrücke von 

 J und J' ergibt sich aus der Anwendung der Gleichung (34), welche, 

 wie man leicht sehen kann, durch jene Ausdrücke mit Rücksicht auf 

 die Werthe der A, B, A', B' identisch befriedigt wird. 



In Bezug auf die Al>]iängigkeit der Grössen J und .7' von ihren 



Argumenten /+ und / — ^ ist zu l)eacliten, dass jedes Argument in 



zweifacher Weise in den betreffenden Ausdruck eingeht: einmal mit dem 



Coefficienten " ^- , ausserdem aber auch mit dem Coefficienten ".- in den 



Werthen der A und B. Die erstere Art der Abhängigkeit ist für alle ein- 

 zelnen Partialschwingungen der Welle die nämliche, da a nicht von n ab- 

 hängt; die zweite aber, die durch 7 bedingt ist, variirt von Glied zu 

 Glied. Nun bedeutet der Coefficient a eine viel schnellere Änderung 

 mit dem Argument, als der viel kleinere Coefficient a7; daher l)esteht 

 ein wesentlicher Unterschied zwischen den beiden genannten Arten der 

 Abhängigkeit. Insofern nämlich die in den Gleichungen (45) und (47) 

 gegebenen Ausdrücke von J und J' ihr Argument explicite enthalten, 

 sind sie periodisch veränderlich: die einzelnen Glieder der nach den 

 auf einander folgenden Werthen der a fortschreitenden FouRiER'schen 

 Reihe entsprechen den einfach harmonischen Schwankungen (Schwe- 

 bungen) der Intensität der Strahlung. Insofern aber die Coefficienten 

 der Reihen A und B selber von dem Argument abhängen, zeigen sie 

 eine im Verhältniss zu den Perioden jener Schwankungen langsame 

 Änderung, die aber ihrerseits nicht pei'iodisch zu sein braucht, wenig- 

 stens nicht für solche Intervalle des Arguments, die noch innerhalb 

 des Gültigkeitsbereichs der aufgestellten Integralgleichungen liegen (über 

 die Grenzen dieses Gültigkeitsbereichs vergl. die Bemerkungen in der 

 Einleitung zur vorigen Mittheilung). Diese langsamen uni^eriodischen 

 Änderungen sind es nun, welche, wie wir sehen werden, die irre- 

 versibeln Eigenschaften des Strahlungsvorgangs zum Ausdruck bringen, 

 und zwar wirken sie bei der irreversibeln Strahlung stets in dem 

 Sinne , dass die Schwankungen der Strahlungsintensität an Grösse ab- 

 nehmen. 



§18. 

 Die Energie des Resonators ist nach § 9 : 



wobei die Constanten K und L die in der Gleichung (23) angegebenen 

 Werthe haben und die Function /(/), das elektrische Moment des vom 

 Resonator gebildeten Dipols, nach § 14 gegeben ist durch: 



