Planck: Über irreversilile Straliliingsv(irgänj;e. Vierte Mittheilung. 455 



der Energie, dass die Gesainmtiutensität der durcli eine nach einer 

 bestimmten Richtung hin fortschreitenden Welle gelieferten Strahlung 

 sieh unverändert fortptlanzen muss, also hier, bei Kugelwellen, überall 



J' T 



nur von dem einzigen Argument t -\ — Ijez. / abhängen kann. 



Durcligeführt wurde in §i6 die Berechnung nur für die nach Aussen 

 fortschreitende Welle, welche bestimmt ist durch die Function: 



-('-7)+/('-7) = '(-'J-7) = 2"-»(^'^(' + ^-7)-4 



Dort ergab sich für die Intensität J' (dort einfach mit J liezeichnet) 

 der nach Aussen fortschreitenden Welle der Ausdruck: 



wobei zur Abkürzung gesetzt ist : 



(36) 



[i^'m' 



C. = \^\ \~~\D, 



Die Grössen C„ erreiclien nach der schon in § 2 unter (4) gemacliten 

 Voraussetzung nur für sehr grosse Werthe der n merkliche Beträge, 

 so dass man n, die Ordnungszahl einer Partialschwingung, allgemein 

 als sehr gross annehmen darf, während dagegen <x eine positive ganze 

 Zahl mittlerer Grössenordnung , von 1 an, vorstellt. 



Schliesslich müssen noch einige Bemerkungen über die Constanten 

 k„ und A gemacht werden. Nach Gleichung (28) ist 



und weiter ist 

 Setzen wir nun: 



)i</i„<M + l. (27) 



(38) 



Avobei wir die sehr grosse Zahl «„ unbeschadet der Allgemeinheit der 

 Untersuchung als ganze Zahl, also als die Ordnungszahl der Eigen- 

 schwingung des Resonators voraussetzen können, so ergibt sich: 



oder 



2/t/ä-„ \ 



, 2t: [ n \ 2Kk„—n 

 ctg7r^„ = — 1 + — ^^ . 



Nun ist nach der in § 8 eingeführten Voraussetzung er klein, dagegen 



