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fortschreitende Welle, setzt sich nach ebenderselben Gleichung durch 

 Superposition zusammen aus der im Kugelmittelpunkt retlectirten pri- 

 mären Welle cplt j und der vom Resonator emittirten secundären 



Welle /(/ 1, wobei /(/) <lie Schwingung des Resonators angibt und 



mit tf (t) durch die Gleichung (22) zusammenhängt. An der spiegelnden 

 überlläche geht die nacli Aussen fortschreitende Welle durch einfache 

 Reflexion in die nach Innen fortschreitende über. 



Wir wollen nun zunächst die Strahlungsintensität J sowohl für 

 die nach Innen als auch für die nach Aussen fortschreitende Welle be- 

 rechnen, indem wir, wie früher, unter der »Intensität der Strahlvuig« 

 einer der beiden Wellen in der Entfernung r vom Kugelmittelpunkt 

 die in der Zeiteinheit durch die ganze Kugellläche mit dem Radius r 

 von der Welle hindurchgeführte Energiemenge verstehen. Bezeichnen 

 wir speciell die Intensität der nach Innen fortschreitenden Welle mit 

 J, die Intensität der nach Aussen fortschreitenden Welle aber mit J', 

 beide Grössen positiv genommen, so erhellt, dass J sich als eine 



Function des einzigen Arguments i + —, J' als eine Function des ein- 

 zigen Arguments t darstellen lassen muss. 



° c 



Nach dem Energieprincip bestehen bestimmte Relationen zwischen 

 t/, J' und der Energie des Resonators. Da an der äusseren Grenz- 

 fläche vollständige Reflexion stattfindet, so ist dort die Intensität J' 

 gleich J, d. h. es ist für r = 9t imd beliebiges /: 



-('-^)-'(-^) 



dl 



oder, wenn man für / schreibt: /H , 



.J'(t) = J^t + ^^j = J{t + %). (34) 



Ferner ist, wenn U die Energie des Resonators bedeutet, für alle 

 Zeiten : 



^ = .7(0 --/'(/). (35) 



denn die Zunahme der Energie des Resonators muss dem Ul)erschuss 

 der einströmenden über die ausströmende Energie entsprechen. 



Die Ausdrücke für J und J' ergeben sich unmittelbar aus der 

 in § 16 angestellten Rechnung. Dieselbe ist zwar dort nur unter der 

 beschränkenden Voraussetzung ausgeführt worden, dass r von derselben 

 Grössenordnung wie 5R, also gross ist gegen die Wellsnlängen der 

 Partialschwingungen, indessen folgt aus dem Princip der Erhaltung 



