PI.A^■CK: l'ber irreversible Straliliingsvorgänge. Vierte IMittlieiliiiig. 451 



Strahlungsintensität liefern. Ein einzelnes Glied der FouRiER"sclien 

 Reihe hat hier überhaupt gar keine selbständige phj'sikalische Bedeu- 

 tung, insofern es sich auf keine Weise physikalisch isoliren und messen 

 lässt. Um zur Grösse der Intensität einer bestimmten Farbe zu ge- 

 langen, muss man vielmehr, wie es auch in der Akustik geschieht, 

 die gesammte Strahlung auf einen analysirenden Resonator von der 

 Eigenperiode t^ und geeigneter (§ 19) Dämpfung wirken lassen und 

 den Betrag der von ihm absorbirten Energie in's Auge fassen. Alle 

 diejenigen Partialschwingungen t, welche der Eigenperiode Tj des Re- 

 sonators nahe liegen, vermögen ihn zu erregen, und das ist hier nicht 

 eine einzelne, sondern eine grosse Anzahl verschiedener, nahe bei ein- 

 ander liegender Partialschwingungen, die durch wechselseitige Inter- 

 ferenz die Schwankungen der Strahlungsintensität hervorbringen kön- 

 nen. Einzelne Partialschwingungen kann man nur dann aus der Ge- 

 sammtstrahlung herausgreifen, wenn, wie es häufig bei Schallwellen 

 vorkommt, die Ordnungszahlen der Partialschwingungen niedrig und 

 daher die geometrischen Intervalle derselben beträchtlich sind. Hier 

 aber, bei der Licht- und Wärmestrahlung, deren Intensität immer nur 

 durch eine grosse Anzahl von zeitlich auf einander folgenden Schwin- 

 gungen definirt werden kann, besitzen die Ordnungszahlen der Partial- 

 schwingungen sehr grosse Wertlie, die Schwingungsperioden liegen 

 daher nahe bei einander, und ein analysirender Resonator reagirt stets 

 auf viele derselben gleichzeitig. 



Ebenso Avie man in dem vorliegenden Falle keine einzelne Par- 

 tialschwingung aus der Gesammtstrahlung isoliren kann, vermag man 

 auch umgekehrt keine solche in der Natur selbständig zu produciren. 

 Ein Strahl von sogenanntem homogenen Licht, selbst wenn er con- 

 stante Intensität besitzt, wird niemals durch eine einzige Partialsch'uin- 

 gung, sondern immer durch eine grosse Anzahl dicht neben einander 

 liegender Partialschwingungen dargestellt. Damit hängt auch die oft 

 als auffällig aufgefasste Thatsache zusammen, dass zwei solche Strahlen 

 derselben FarT)e nicht mit einander interferiren , wenn sie aus verschie- 

 denen Quellen stammen'. Man stellt auch häufig die Schwingung eines 

 solchen Strahles als eine einfach harmonische Schwingung der betreffen- 

 den Farbe dar, in der aber die Phasenconstante ihren Werth merklich 

 ändert innerhalb eines Zeitraums, der gross ist gegen die Schwingungs- 

 periode Ti , aber klein gegen die zu einer Intensitätsmessung mindestens 

 erforderliche Zeit. Diese Darstellung ist, wie leicht gezeigt werden 

 kann , vollkommen identisch mit der durch eine FouRiEK'sche Reihe mit 



■ Dieser .Sachverhalt ist bereits auseinandergesetzt worden von Hrn. Gouv, Jour- 

 nal de Physique, (2) 5. j). 354, 1886. 



