970 Sitzung der physikalisch -matheinatisclien Classe vom 17. üctober. 



berechnet werden können. Dann geht der Ausdruck für Z über in: 



Z=?^^^^^\ ^ÜKL ® 272ÄZ ®— (• ^^9) 



Führt man für g* den Ausdruck {24) ein, so tritt in den Formehi 

 (38) bis (39*) an Stelle von g* einfach hg, ausserdem erhält (38) rechter 

 Hand den Zusatz 



2 /3fl" sec B, I 4^ sin 2 BdB. (40) 



In diesen Formeln kann man sec B„ : i2AX auch durcli i : j)o er- 

 setzen. 



Der Betrag von Z aus (39) bez. (39*) wird vielfach zu vernach- 

 lässigen sein, und zwar um so wahrsclieinliclier, je näher die beiden 

 Meridianprofile an einander liegen. 



Nimmt man diese beiden Meridianprofile einander unendlich nahe, 

 so wird streng gültig Z = o und 



p" sec B„ r\ dH 

 oder 



■"=^iPjiij*--(f)''4 *^'> 



Hierin sind die in Klammern gesetzten Difterentialquotienten dg* : dL 

 und dhg: dL partielle, wenn man sich g* bez. hg für die physische Erd- 

 oberfläche lediglich als Functionen von B und L denkt, wie es dem 

 jiraktischen Vorgang entspricht. 



Für den Grenzfall Ai = o wird auch der Ausdruck (33"'') für II 

 streng gültig, und (31) ergiebt *]<, in Strenge. 



Die beiden Theile I und II nach {32) und (33) geben dann »j^ mit 

 Vernachlässigung von III entsprechend der Formel von Sludsky; doch 

 ist bei dieser unter dem Integral in II ein constanter Werth cos B ein- 

 geführt. 



Der Vollständigkeit wegen sei darauf hingewiesen, dass man in 

 (41) g* auch durch g ersetzen kann; denn man erkennt leicht, dass 

 der Unterschied beider als einer Function von H allein einflusslos ist. 



Die Ausdrücke (41) und (41*) gestatten leider in der Regel keine 

 strenge Auswerthung, wenn nicht gar die praktische Brauchbarkeit ganz 

 fehlt, weil nämlich von den beiden Difterentialquotienten SüT: 3i und 

 dg*:dL (oder dhg:dL). welche für die Linienelemente der Meridian- 



