IBS Gesamtsitzung vom 3. Februar 1916 



bei ihrer Umdrehung elektromagnetische Strahlung emittieren und ab- 

 sorbieren. 



Hr. Niels Bjerrum 1 hat nun zuerst darauf hingewiesen, daß die 

 Rotation der Moleküle sich auch bei den kurzwelligen ultraroten Al>- 

 sorptionsbanden bemerkbar machen muß, und zwar in der Weise, daß 

 im allgemeinen außer der Absorptionsbande mit der Schwingungs- 

 zahl v, welche durch die Schwingungen der Ionen innerhalb des Moleküls 

 hervorgerufen wird, noch zwei weitere Absorptionsstreifen mit den 

 Schwingungszahlen v + v' und v — / auftreten, wenn v' die Umdrehungs- 

 zahl des Moleküls bedeutet. Hr. Bjerrum ging dann noch einen Schritt 

 weiter, indem er nach dem Vorgange des Hrn. Nernst nicht eine kon- 

 tinuierliche, sondern eine quantenhafte Verteilung derRotationsfrequenzen 

 annahm. Nach seinem Ansatz 2 sind nur solche Rotationsfrequenzen <\ 

 möglich, für welche die Gleichung erfüllt ist 



.7 (2 -rtv'X = n,'hv'„, 

 2 



worin J das Trägheitsmoment des Moleküls, h das Pr,ANCitsche Wir- 

 kungsquantum und n eine ganze Zahl ist. 



Auf Grund dieser Anschauung deutete Hr. Bjerrum zunächst die im 

 langwelligen Spektrum zwischen 10 und 20^ beobachteten Absorptions- 

 streifen des Wasserdampfs als durch quantenhafte Verteilung der Ro- 

 tationsfrequenzen der Moleküle entstanden. Er konnte in der Tat 

 zeigen, daß jedem einzelnen Streifen eine Schwingungszahl v'„ entspricht, 

 welche mit befriedigender Annäherung der obigen Gleichung genügt, 

 wenn man J = 1.92 X io~ 4 ° setzt und für n alle ganzen Zahlen zwischen 

 10 und 16 nacheinander wählt. Weiterhin war nun die Wirkung zu 

 berücksichtigen, welche die quantenhafte Verteilung der Rotationsfre- 

 quenzen auf die kurzwelligen ultraroten Banden ausübt und welche 

 darin besteht, daß der Mittelstreifen auf beiden Seiten von einer symme- 

 trischen Schar einzelner Absorptionslinien umgeben sein muß. deren 

 Schwingungsdifferenzen gegen die Mittellinie eine algebraische Reihe 

 bilden, sofern für das rotierende Gasmolekül nur ein einziges Träg- 

 heitsmoment in Betracht kommt. Das letztere ist bekanntlich bei allen 



1 Niels B.terrum. Nernstfestschrift S. 90, 1912. 



2 Dieser Ansatz ist auch von Hrn. II. A. Lorentz auf dem Solvaykongreß 191 1 

 bereits vorgeschlagen worden. Hr. Ehrenfest dagegen (Bor. d. I). Phys. Ges. S. 453, 



;:iit dafür ein, daß die kinetische Energie der Rotation der Moleküle nicht 



nach ganzzahligen Vielfachen von Ar. sondern von fortschreiten müsse; dann 



kommt der Faktor auf der linken Seite der Gleichung in Fortfall. Solange mau 

 2 



nicht eine absolute Bestimmung des molekularen Trägheitsmoments •/ bezweckt, sind 



beide Ansätze für di<- Deutung der Spektralerscheinungen gleichwertig. 



