1 / Gesamtsitzung vom 3. Februar 1916 



keit besitzt und anderseits nicht vom Wasserdampf angegriffen wird. 

 Man muß sich also in dem hier untersuchten Spektralgebiet entweder 

 mit offenen Absorptionsgefäßen behelfen. oder man ist genötigt, auf 

 deren Anwendung vollkommen zu verzichten und die Untersuchung 

 auf die Absorptionswirkung zu beschränken, welche der in der Zimmer- 

 luft vorhandene Wasserdampf ausübt. Das letztere ist, wenn man nicht 

 mit sehr großer Länge des Strahlenganges arbeitet, nur in denjenigen 

 Spektralgebieten ausführbar, in welchen der Wasserdampf sehr starke 

 Absorption besitzt, wie im Reststrahlenbereich und in der Umgebung 

 der Absorptionsbande bei 6.26 u. In den anderen Teilen des Spektrums 

 muß man Absorptionsgefäße von passender Länge verwenden. 



In der vorliegenden Untersuchung wurden zwei Absorptionsgefäße 

 von 104 cm bzw. 32 cm Länge benutzt, deren Konstruktion so gewählt 

 war, daß der Ein- und Austritt der Strahlen durch sehr enge Öffnungen 

 erfolgte und die Füllung der Gefäße mit Wasserdampf eine möglichst voll- 

 ständigewar. Sie wurden durch Heizspiralen auf 1 2 5 erwärmt. Durch ein 

 seitliches Ansatzrohr wurde den Gefäßen Wasserdampf von 100 in ge- 

 nügend starkem Strome ständig zugeführt, um eine vollständige Füllung 

 der Gefäße zu gewährleisten. Über die Einzelheiten der Versuchsanord- 

 nung, insbesondere über die Einrichtung der Absorptionsgefäße und des 

 Spektrometers soll an anderer Stelle ausführlicher berichtet werden. Es 

 genügt hier, zu erwähnen, daß in dem Spektralgebiet unter 8.5 fx ein 

 Flußspatprisma, zwischen 8.5 und 1 2\x ein Steinsalzprisma und zwischen 

 12 und 17 ja ein Sylvinprisma von etwa 6o° brechendem Winkel ver- 

 wendet wurde. Darüber hinaus wurden die Messungen mit einem spitz- 

 winkeligen Sylvinprisma von 20 brechendem Winkel bis 22 y fortge- 

 setzt. Jenseits dieser Grenze waren wir wegen der sehr starken Ab- 

 sorption des Sylvins auf das Gitterspektrum allein angewiesen. Wir be- 

 nutzten das schon oft verwendete Beugungsgitter 1 aus parallelen Silber- 

 drähten von o. 1 S58 mm Dicke und der Gitterkonstanten (7 = 0.37 16 mm. 

 Da bei diesem Gitter der Abstand zweier Drähte, d.i. die freie Öffnungs- 

 breite genau gleich der Drahtdicke, also gleich der halben Gitterkon- 

 stanten ist, so fallen alle geradzahligen Beugungsspektra aus, und die 

 ungeradzahligen sind besonders intensiv. Um die Übereinanderlagerung 

 der Spektra im Ultrarot zu vermeiden und die kurzwelligen Strahlen 

 unterhalb 20 \x wirksam zu schwächen, wurde die Strahlung der Licht- 

 quelle — eines Auerbrenners — mit Hilfe eines Hohlspiegels aus Fluß- 

 spal auf den Spalt des Spiegelspektromctcrs konzentriert. Hierdurch 

 wurde erreicht, daß im wesentlichen nur die dem Spektralgebiet zwischen 

 20 und 36 \j. angehörigen Strahlen in das Spektrometer gelangten. Der 



1 II. Riiiens und E. 1'". NlCHOLS, W'ikii. Ann. 60. S. 418. I^v7- 



