176 Gesamtsitzung vom 3. Februar 1916 



der Tat liegt in der Nähe dieses letzteren Reflexionsmaximums auch 

 ein Maximum der Energiekurve, welches zweifellos durch das Reilexions- 

 maximum verstärkt wird; indessen werden unsere aus der Energie- 

 verteilungskurve gezogenen Schlüsse durch die direkten Absorptions- 

 messungen gerade an dieser Stelle des Spektrums so gut bestätigt, daß 

 ein Irrtum kaum möglich ist. 



Wir kehren nunmehr zu der Betrachtung unserer in Fig. i dar- 

 gestellten Versuchsergebnisse zurück. Ihre Deutung im Sinne der 

 BjEKRuaischen Theorie erfordert, daß wir in der Kurve a den ab- 

 steigenden und den aufsteigenden Ast besonders ins Auge fassen. 

 Ersterer bildet den langwelligen Ausläufer der starken Absorptions- 

 bande, deren Mitte bei A = 6.26^ liegt, letzterer dagegen den Anfang 

 des langwelligen Absorptionsgebiets, von welchem wir annehmen, daß 

 es durch die Rotation der Moleküle verursacht wird. Die tiefste Stelle 

 der Kurve a, an welcher beide Äste ineinander übergehen, liegt bei 

 A = 9. 1 \x. Die kurzwelligeren Maxima müssen wir hiernach als eine 

 Fortsetzung der von Frl. von Bahr untersuchten symmetrischen Doppel- 

 bande betrachten. In der folgenden Tabelle 3 sind die Wellenlängen 

 dieser Maxima mit den entsprechenden BAHRSchen Werten zusammenge- 

 stellt. A und A' bedeuten die Wellenlängen der auf der kurzwelligen bzw. 

 langwelligen Seite der Doppelbande beobachteten Absorptionslinien, 

 X r bzw. X' r dagegen die hieraus nach der Formel 



6.26 A , 6.26 A' 



und A,. = 



6.26 — A A — 6.26 



berechneten Wellenlänge der korrespondierenden Absorptionsstreifen 

 im Rotationsgebiet. Die Mittelspalte der Tabelle enthält die im Gebiet 

 der Rotationsabsorption direkt beobachteten Maxima, soweit sie in das 

 Bereich der berechneten A r bzw. ~/-' r fallen. 



Außerdem sind in der Tabelle eine Reihe von Absorptionsstreifen 

 angegeben, welche der LANGLEYSchen Energieverteilungskurve des 

 Sonnenspektrums 1 entnommen sind und welche höchst wahrscheinlich 

 dem Wasserdampfgehalt der Atmosphäre zugeschrieben werden müssen. 

 Langleys mit Hilfe des automatischen Steinsalzspektrographen aus- 

 geführte Aufnahme des Sonnenspektrums erstreckt sich bis zur Wellen- 

 länge 5.3 jx. Die starke Absorptionsbande des Wasserdampfs, deren 

 Mitte bei 6.26 ju liegt, dehnt sich aber in einer meterdicken Dampf- 

 schicht von Atmosphärendruck und i25°C nach Seite der kurzen 

 Wellen bis etwa 4.4 |w aus, wovon wir uns durch besondere Versuche 



1 S. I'. Langley, Annals of the Astrophysical Observatorj of thy Smithsonia 

 Institution, Vol. 1. S. 127, Tafel XX. 1900. 



