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Gesamtsitzung vom 3. Februar 1916 



Dann ergeben die Gleichungen (2 a) die Feldgleichungen 



at) ) 



3/ [• (2b) 



div b = o J 



Man kann die letzteren Gleichungen auch im Falle der allgemeinen 

 Relativitätstheorie beibehalten, wenn man an den Definitionsgleichun- 

 gen (3) festhält, d.h. wenn man den Sechservektor (e , [)) als kova- 

 rianten Sechservektor behandelt. 



Bezüglich des ersten MAXWELLSchen Gleichungssystems bleiben 

 wir bei der Verallgemeinerung des MiNKowsKischen Schemas, die in 

 § 1 1 der mehrfach zitierten Arbeit dargelegt ist. Wir führen den ko- 

 varianten 1 - Sechservektor 



r v = y-9^r a y^F a , 



(4) 



ein und verlangen, daß die Divergenz dieses kontravarianten Sechser- 

 vektors dem kontravarianten 1 - Vierer vektor 3" der elektrischen Va- 

 kuumstromdichte gleich sei: 



Ö X.. 



= 3"- 



(5) 



Daß dies Gleichungssystem wirklich dem ersten MAxwELi.schen System 

 äquivalent ist, erkennt man, indem man die %*" gemäß (4) im Falle 

 der speziellen Relativitätstheorie berechnet, in welchem die g.. die 

 Werte 



5" =— e y 



besitzen. Für diesen Spezialfall erhält man aus (3) und (4) 



8 3 ' = f>, 

 Setzt man außerdem 

 so nimmt (5) die geläufige Form an 



r Öe I 



rotb-.^i 



div C = fl 



(6) 



(7» 



(5l>) 



