■ >'2'2 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 24. Februar 1 9 1 1> 



88. Betrachten wir zuerst die auf die mittlere Wellenlänge 

 X = 0.209 bezüglichen Versuche. Nach dem BEERschen Gesetz sollte 

 die molekulare Absorptionsfähigkeit vom Partialdruck des BrH unab- 

 hängig sein, nach dem ÄNGSTBÖMSchen Gesetz ist dies nur der Fall, 

 wenn der Gesamtdruck konstant bleibt 1 ; diese Bedingung trifft aber 

 für die vorliegenden Versuche zu. Man bemerkt eine kleine Abweichung 

 vom Ancsi 'KÖMSclien Gesetz, nämlich einen kleinen Anstieg von \j. mit 

 wachsendem Partialdruck (Reihe III gegen Reihe I u. IV). Die Unrein- 

 heit der angewandten Strahlung wirkt entgegengesetzt und hat zur 

 Folge, daß man für sehr große Absorption (A = 98 Prozent) viel zu 

 kleine Werte von \x erhält. 



89. Ein Einfluß der Geschwindigkeit des Gasstromes auf das Ver- 

 suchsergebnis für (/) war oberhalb 20 com/Minute nicht festzustellen. 

 (Reihe V und VI.) 



90. Die Vergleichung der Reihen I und II sowie der Reihen 

 III — VI lehrt, daß der Partialdruck des Brom Wasserstoffs zwischen 

 26 und 136 mm bzw. zwischen 29 und 290 mm den Wert von tp 

 kaum beeinflußt. Ferner ergibt sich für Lösungen von BrH in Wasser- 

 stoff zwischen p = 26 und 136 mm aus Reihe I und II im Mittel 

 <l> = 1.56- io -5 . für Lösungen von BrH in Stickstoff zwischen p = 1 3 

 und 390 mm aus den Reihen III — VI im Mittel <p = 1.50- io -5 . Man 

 gelangt so zu dem einfachen Ergebnis, daß die spezifische photo- 

 chemische Wirkung bei der Zersetzung des Brom Wasserstoffs durch 

 A = 0.209 jedenfalls in erster Annäherung unabhängig ist von dem 

 Partialdruck des BrH und der Natur des beigemengten indifferenten 

 Gases und sich im Mittel auf 1.53» io —s MolBr/g-Kal. belauft. 



9 1 . Bei der Diskussion der Versuchsergebnisse für die längere 

 Welle 0.253 \x ist zunächst zu bemerken, daß hier — im Gegensatz 

 zu dem Verhalten der kürzeren Welle 0.20g \x — kleine Änderungen 

 der spektralen Einstellung große Änderungen der Absorption hervor- 

 bringen. Die spektrale Einstellung wurde immer auf Grund der spek- 

 tralen Analyse der aus dem Apparat kommenden Strahlung vorge- 

 nommen (IV, § 43), woraus deren Zusammensetzung nur in qualitativer, 

 nicht in quantitativer Beziehung hervorgeht. Die Versuche derTabelleVD 

 beziehen sieh auf eine Einstellung, bei welcher außer den beiden sehr 

 hellen Linien 0.250 und 0.256 u nur noch ein um etwa den lotachen 

 Abstand derselben nach kürzeren Wellen hin sich erstreckender kon- 

 tinuierlicher Grund ZU sehen war. Verstellt man den Spalt nach der 

 Seite längerer Wellen, so daß außer den sehr hellen Doppellinien 

 Ä = 0.253 weniger brechbare Strahlen auf dem Fluoreszenzschirm 



1 K. Am.m nein. Arki\ für Mateuiatik, Astronomi och Fysik, Bd. 4, Nr. 30, 1908. 





