434 Sitzung der phys.-math. Klasse v. 23. Miiiv. 191H. — Mitt. v. 24. Februar 



ist damit eine Grenze der Konzentration gegeben, über die hinaus eine 

 Kugel inkompressibler Flüssigkeit nicht existieren kann. Wollte man 

 unsere Gleichungen auf Werte C0S% o <i/3 anwenden, so erhielte man 

 bereits außerhalb des Kugelmittelpunktes Unstetigkeiten. Man kann 

 jedoch für größeres % a Lösungen des Problems finden, welche wenig- 

 stens außerhalb des Kugelmittelpunktes stetig sind, wenn man zn dem 

 Fall X<o übergeht und die Bedingung K = o (Gl. 27) erfüllt. Auf dem 

 Wege über diese Lösungen, welche freilieh physikalisch bedeutungslos 

 sind, da sie unendlichen Druck im Mittelpunkt ergeben, kann man zu 

 dem Grenzfall einer auf einen Punkt konzentrierten Masse übergehen 

 und findet dann auch die Relation p = a. z wieder, welche nach der 

 früheren Untersuchung für den Massenpunkt gilt. Es sei hier noch be- 

 merkt, daß man von einem Massenpunkt nur reden kann, insofern man 

 die Variable r benutzt, welche sonst auffälligerweise für die Geometrie 

 und Bewegung innerhalb unsres Gravitationsfeldes keine Rolle spielt. 

 Für einen außen inessenden Beobachter folgt gemäß (40), daß 

 eine Kugel von gegebener Gravitationsmasse a. 2 k 2 keinen 

 kleineren außen gemessenen Radius haben kann, als: 



P a = u. 



Für eine Kugel aus inkompressibler Flüssigkeit wird die 

 Grenze 98«. (Für die Sonne wird a. gleich 3 km, für eine Masse 

 von 1 g gleich 1 .5 • 10 -28 cm.) 



Ausgegeben am 6. April. 



