554 Gesamtsitzung vom 4. Mai 1916. — Mitteilung vom 30. März 



Winkel der verlangten Art. Wir haben die dazu kanonisch konju- 

 gierten Variablen zu suchen. Da die beiden Koordinaten sich offen- 

 bar unabhängig voneinander bewegen, können wir jede Koordinate 

 für sich betrachten. Die Energie der Bewegung in x t ist: 



F,= '( 2 (x\ + A\x\) = *\ 2 A\«i\. 



Für die gesuchte kanonische Variable a, muß gelten : 



dw l _ _^^_ j2 ^7i 



dt 3 st, 3oi, 



Die Grenzbedingungen des Phasenraums sind offenbar: 



«, > o , a 2 > o . 



Die Grenzen der Elementargebiete werden daher bestimmt durch die 

 Werte : 



h h 



a, = - m t , a 3 = — m 2 . 



27T 27T 



Die ausgezeichneten Werte der Energie werden: 



F = F 1 -f-i% = A 1 u I -t-A 2 a 2 = — (.4 ,?«,-»- -4,/»,). 



27T 



Das Volumen des Elementargebietes im Phasenraum wird: 



47T 2 da I da 2 = hm I 'hm a . 



Wir wollen nun übergehen zum Fall der Isotropie A, = A 2 = A . 

 Dann erhalten die beiden Winkel a\ und ii\ die gleiche mittlere Be- 

 wegung, es tritt Entartung ein. Führen wir eine lineare ganzzahlige 

 Substitution der Determinante i aus: 



w[ = n\ , vo[ = u\ — w, , 



so erhält w' a die mittlere Bewegung Null, vo' t die mittlere Bewegung I. 

 Die zugehörigen kanonischen Variablen werden 



