560 Gesamtsitzung vom 4. Mai 1916. — Mitteilung vom 30. März 



m e 2 — y, eE 



Ä, -t- A, = 



Ä, K = 



2 /// y, 



2 /« 7, J Smy, | 



^E nie 2 - 



8/7/7, y, 2/7/7, 8/777, 



y, 



eE 2/// 7, 



Setzt man dies in a, ein, so erhält man bis auf höhere Potenzen von E 

 richtig : 



me* — 7, meE 



H . -+ 



I 3_ ( me' — y 3 V | 73 1 

 y, [ 8 V 2 7« 7, / 167777, J 



2 2 V — 27777, V — 2/7/7, 



Eine ganz analoge Rechnung liefert: 



7 3 me 2 -\-y 2 meE ["3 / 'me'-i-yA' y 2 3 



2 2]/ — 2777-7, V — 277<7, [8 \ 2/7/7, / 167777, 



Wir wollen den Ausdruck der Energie (F = 7,) durch die Größen 

 at, , *, und a 3 (= 7 3 ) suchen. Man findet zunächst: 



me 2 3 7?/ 2 (? 3 E7 2 



■2777 7, 2 ( 2 7777,) 5/2 



j/ 27777, 



Daraus folgt bis auf Größen der Ordnung E 2 



m e* 3 e 3 E 



— = oi, -+- u 2 -+- a 3 H 



K — 27777, 8 7 2 



Glieder der Ordnung E. 



(a, — #,) 



Man sieht hieraus, daß die Energie 7, nur von den beiden Kombi- 

 nationen der Variablen a, + a, und a.H a, abhängt. Man hat daher: 



2 3 2 3 



8oi 3 2 y 3ä, 3a, 



oder für die mittleren Bewegungen die Kommensurabilität : 



2« 3 = 77,-l-n a . 



Es tritt also auch bei diesem Problem Entartung ein. Nach unsern 

 allgemeinen Vorschriften hat man in einem solchen Fall durch eine 

 ganzzahlige Substitution von möglichst kleiner Determinante zu Va- 

 riablen überzugehen, von denen eine die mittlere Bewegung null hat. 

 Man findet hier die Substitution von der Determinante 1: w' l ==w lt 

 w' 3 = w 3 — w, , w 3 ' = — 2MJ 3 H- w,-t- io a . wobei die mittlere Bewegung von 



