M.Born: Über anisotrope Flüssigkeiten 619 



Häufig sind mehrere anisotrope Phasen vorhanden ; hier bleibt keine 

 andere Erklärungsmöglichkeit, als daß es sich um zwei verschiedene Mole- 

 küle handelt, sei es, daß Spaltungen oder daß Zusammenlagerungen ein- 

 treten. Vielleicht gelingt es, auch hierüber aus den optischen Messungen 

 Aufschlüsse zu erlangen. 



Vorläufig möchte ich die Theorie nur als Versuch hinstellen, die 

 bei anisotropen Flüssigkeiten beobachteten merkwürdigen Erscheinungen 

 quantitativ zu erfassen. Sicherlich ist das spezielle Verteilungsgesetz 

 der Dipolachsen nur eine Annäherung: daß aber die übliche Anschauung 

 von der Parallelstellung der Moleküle durch die Einführung eines von 

 der Temperatur abhängigen Verteilungsgesetzes ergänzt werden muß, 

 scheint mir ganz unabweislich. 



Nach der hier vertretenen Ansicht müßte jede Flüssigkeit, deren 

 Moleküle Dipole sind, unterhalb einer gewissen Temperatur die Eigen- 

 schaften eines »flüssigen Kristalls« haben. Nun ist durch Debyes Unter- 

 suchung der Dielektrizitätskonstanten bei vielen Flüssigkeiten der Dipol- 

 charakter der 3Ioleküle nachgewiesen worden ; doch sind die elektrischen 

 Momente so klein, daß die Grenztemperatur sehr tief, weit unter dem 

 Erstarrungspunkte, liegt. Das elektrische Moment kann nun aber auch 

 bei Temperaturen, die weit über liegen, optisch bemerkbar werden; 

 denn man kann die Substanz durch ein äußeres elektrisches Feld ani- 

 sotrop machen. Man erhält dann die Erscheinung des sogenannten elek- 

 trischen KERR-Eifektes, nämlich Doppelbrechung im elektrischen Felde. 

 Es gibt dafür eine Theorie von Langevin 1 , die der unsrigen ganz ähnlich 

 ist: nur nimmt Langevin nicht an, daß permanente Momente vorhanden 

 sind, sondern daß das Feld erst durch Trennung der positiven und nega- 

 tiven Ladungen diese Momente erzeugt. Die LangevinscIic Theorie ist 

 in gewissem Umfange bestätigt worden, besonders eine Formel, die die 

 Brechungsindizes der ordentlichen und der außerordentlichen Wellebei an- 

 gelegtem Felde mit dem Brechungsindex des feldfreien Zustandes ver- 

 bindet. Genau dieselbe Formel wird aber auch von unserer Theorie 

 geliefert. Eine Entscheidung zwischen beiden Theorien könnte an ge- 

 wöhnlichen Flüssigkeiten durch Beobachtung der Temperaturabhängig- 

 keit der KERR-Konstante gefällt werden. Sobald man aber flüssige Kristalle 

 in Betracht zieht, eröffnet sich ein neuer Weg zur Prüfung unserer Grund- 

 vorstellungen : denn die isotrope Phase dieser Substanzen müßte eben- 

 falls das KERR-Phänomen zeigen, und dieses müßte hier nicht, wie sonst, 

 dem Quadrate, sondern der zweidrittelten Potenz der Feldstärke pro- 

 portional sein. 



1 ]'. Langevin, Lp Radium 9. 1910. S. 249. Vgl. auch den Bericht von W.Voigt 

 in Graetz' Handbuch der Elektrizität und des Magnetismus (Leipzig, 1914). IV, 

 Elekti-ooptilt s. 333. 



