M. Born : Über anisotrope Flüssigkeiten 



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ein und setzt 



HS 



Vm, 





9 



Vm 3 



so bilden die Größen (15) ein (natürlich nicht vollständiges) System 

 normierter, orthogonaler Eigenschwingungen. 



Kombiniert man jede von diesen 6 Lösungen mit irgendeiner 

 eigentlichen Eigenschwingung oc,,j, ß k j, y,.j (j=7 , 8,--- 3s), so erhält 



man aus (14) 



^ m k *,, = , ^ m * ( F * Vv ~ Z >< &*} = ° > 



(l8) X m *ß*J = > X m * (^» **> ~ X * Y*>) = ° > O = 7 . 8 , • ■ • 3 1) 



2 m * y*> = ° » 2 m * < X A/ - F * <%) = ° • 



X- k 



Diese Gleichungen drücken den Schwerpunkts- und den Flächensatz aus. 



§ 3. Die erzwungenen Schwingungen des Moleküls. 



Wirken auf die Partikel des Moleküls periodische äußere Kräfte, 

 die in dem Koordinatensysteme X, Y, Z die Komponenten 



&«-'"', 9*«-"", S.«- 1 " 1 



haben, so hat man diese auf den rechten Seiten der Gleichungen (10) 

 hinzuzufügen. Diejenige Lösung dieser Differentialgleichungen, die 

 dem stationären Zustande entspricht, hat die Form 



(19) U k = ^e- M , V, = ^e-^, W, = &«-'-', 



wobei die £ k . . v\ L . , £ A den 3s linearen, nicht-homogenen Gleichungen 



*• = 1 



•»*«*& + 2 < F **-£* + #«•%•+ <?** £•) + 3/, = 



*■ = 1 



genügen müssen. Die Auflösung dieser lautet in Partialbruchdar- 

 stelluner: 



Sitzungsberichte 1916. 



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