62fi Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 25. Mai 1916 



(21) 



W~ — to 



]=z\ -J ~ k = l 



tu? — W" 



3.« * 



wie man durch Einsetzen direkt bestätigen kann. 



§4. Die Schwingungen eines Moleküls unter der Wirkung 

 einer Lichtwelle. 



Wir nehmen nun an, daß die auf die Partikel wirkende periodische 

 Kraft von einer Lichtwelle herrührt. 



Genau wie oben bei der Berechnung der Verteilung der Dipolachsen 

 (Formel ( 1 )) haben wir als die Kraft, die auf einen Einheitspol im Innern 

 des Mediums ausgeübt wird, die um den dritten Teil des entstehenden 

 elektrischen Moments vermehrte elektrische Feldstärke anzuseilen. Be- 

 zeichnen wir die Amplitude der Feldstärke mit (£" , die des Moments mit 

 SD, so ist also die Amplitude der Kraft auf die Einheitsladung 



(0 



8 



t + j*. 



Ihre Komponenten, bezogen auf das im Moleküle feste Koordinaten- 

 system X, Y. Z mögen S\[ , S\', , &' 3 heißen; die Wellenlänge im Vakuum 

 sei \. Wir rechnen die Phase der Welle von derjenigen Wellenebene 

 aus. die durch den Nullpunkt eines im Räume festen Koordinatensystems 

 .c. y, z geht. Der Vektor, der diesen Nullpunkt mit dem des Moleküls 

 verbindet, sei t; den Vektor vom Nullpunkte des Moleküls nach dem 

 /"teil Partikel haben wir schon oben mit X k bezeichnet. Dann sind die 

 Komponenten der Kraft bezogen auf die im Moleküle festen Achsen nach 

 Abtrennung des Faktors «"'"': 



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(«. i+t*) 



(0. i + ») 



& ^ ■«.<■ ' 



% = ^> : " 



Dabei ist 8 ein komplexer Vektor: setzen wir 



8 = 8 — ii" , 

 WO 8', 8" reelle Vektoren sind, und bezeichnen mit n den (reellen) 



Brechungsindex, mit k den Absorptionsindex, so ist 8' ein Vektor von 



