ß.54 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 25. Mai 1916 



Wenn aber 7' klein ist gegen ö. der »Sättigungszustand« also nahezu 

 erreicht ist, so ist in (35) Stg a - durch 1 zu ersetzen, und man hat 

 näherunss weise : 



(46') 



dann erhält man 



(47' 



7 \ I- 3^-(-2X,-X,-X, + X 4 ), 



\, + 

 X 3 + 



T 

 T 



(-\,-2X 2 -X 3 +\ 1 ). 

 (-\,-\,--2\ :i + \,), 



?' = X 4 + — (2X 1 4-2X 2 4-2X 3 -X 4 ) 



Diese Formeln geben ein Bild von der Temperaturabhängigkeit der 

 Parameter. 



Wir lassen jetzt die Abhängigkeit von der Frequenz näher ins Auge. 

 In § 2 haben wir gezeigt, daß die ersten 6 Eigenfrequenzen gleich Null sind, 

 und haben in den Formeln (15), (16). (17) die zugehörigen normierten 

 Eigenschwingungen angegeben. Wir trennen nun die diesen Frequenzen 

 entsprechenden Glieder von den Summen der Formeln (38), (39), (40) ab. 

 Das Resultat der einlachen Rechnung lautet so: 



Es sei wieder 



P — 2 £ " Z * 

 das natürliche Moment des Moleküls, ferner seien 



k, =2«*(rj + zj), ii, =v £ ,r,/,. 



x- 



K, - ^ £ /. {ZI + **> , » s = 2 E * ^* ** ' 

 K 8 =2e*(X?4- )'?). U, =2 £ * Z * F 



