M. Burn: Über anisotrope Flüssigkeiten 



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die Koeffizienten des Trägheitsellipsoids der elektrischen Ladungen, 

 bezogen auf die Hauptträgheitsachsen der Massen: wenn, wie man 

 vielleicht annehmen darf, beide Achsensysteme zusammenfallen, so sind 



ii, n, = n 3 0. 



Setzt man dann noch 



N 



und 9t 



M 



ein, su erhall man: 



N 3S 







y»7, + 



+ v 



#>* + #>■ 



(39) 



p-ä 



iV 



v 



ipfä-ipifl 



*., 



Pt 



N 



N 



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P ^ — u ' ^1 • 



lue .-*-'. 



1 



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. P (K,+K 2 

 p ( K,-K, 



1 



1 



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 '2 '31 '1 "äa 



+ 



2 2 



+ 



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N 

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N 



p 2/j.c 

 N 



N * 

 c w > — — • 



' (JLC ~*. Ulj - Cu' 



Man sieht, nun leicht ein. daß die von den 6 ersten Schwin- 

 gungen, d. h. den Bewegungen des Moleküls als Ganzem, herrührenden 

 Glieder für sichtbares Licht nicht in Betracht kommen. 



ü/, und UZ, sind die Trägheitsmomente des Moleküls um Achsen, die 

 auf seiner Längsrichtung senkrecht stehen; je größer diese Momente sind, 

 um so weniger kommen die Zusatzglieder in Betracht. Setzen wir 

 also M x und 31., gleich dem Hundertfachen des Trägheitsmoments des 

 Wasserstoffmoleküls, das nach Ehrenfest 1 und Dei;ye'~ von der Größen- 



1 P, Ehri ni est, Verh. d. Deutsch. Phys. Ges. 15, 1913,8.451. 

 - P. Debye, Sitzungsber. «1. Kgl. Bayer. Akad. d. Wiss., math.-phys. Kl. 9. Jan. 

 1915. S. 1. 



