ß36 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 25. Mai 1916 



Ordnung 10~ 4 " ist, so werden wir sieher noch zu niedrig gegriffen 

 haben. Dann wird aber für N 6 ■ 10 88 , p U'" 17 . u 500, : 1 



1 \ 6- 10 23 - lO" 3 ' 



5- 10 2 . 10" 



= 10 2 



und dieser sicher zu große Wert kommt für sichtbares Licht, u 10", 

 neben w s nicht in Betracht; also kann man das erste Glied von ft, 

 fortlassen. 



Dasselbe gilt bei +,. \, . X,. Das bei Rotationssymmetrie ver- 

 schwindende Zusatzglied von Jf 2 ist sieher zu vernachlässigen. Die 

 Glieder von X, und X._, sind der Größenordnung nach gleich 



:i\p e , oNp e l 2 



• bzW. • • -=r^ , 



u c in. ij. C m L 



wenn 



I; 



y2'*< z * ,+p ?) E ' s 



- * 



gesetzt ist. Nimmi man etwa für e die Ladung des Elektrons 5- 10 

 el.-stat. Einh. und für m die Masse des //-Atoms, so findet man, daß der 

 erste der beiden Ausdrücke sieher kleiner ist als 2-10 7 ; der zweite 

 ist aber sieher noch kleiner, weil die Querdimension l des Moleküls 

 klein ist gegen die Längsdimension L. Beide sind also gegen ui zu 

 vernachlässigen. Wir werden daher im folgenden die Zusatzglieder 

 fortlassen. 



$ 7. Anwendung der Max wem. sehen Gleichungen. 



Eine strenge Theorie hätte die Fortpflanzung einer elektroma- 

 gnetischen Welle durch das Zusammenwirken aller Kugelwellen zu er- 

 klären, die von den einzelnen Partikeln der Moleküle herrühren. Hier 

 wollen wir uns mit einem summarischen Verfahren begnügen. 



Wir wenden die MAXWELLSchen (deichungen 



. 1 ö£ ,. 1 3S 



rot Ö- 0, rot(v+ (I 



C dt C d t 



.•in : dabei bedeuten li". v» die elektrische und die magnetische Feld- 

 stärke, r, S3 die elektrische und die magnetische Erregung. Bei op- 

 tischen Vorgängen ist 



