M.Born: Über anisotrope Flüssigkeiten 6B I 



zu setzen; dann finden wir durch Elimination von -D, vS . v ^ für eine 

 Welle mit dem Zeitfaktor c~"': 



93 = C - rut rot g-g. 

 w 



Führen wir die »makroskopische« Welle nach (23) ein, indem wir 

 g proportional 



nehmen, so folgt wegen 2 -r- \u>: 



(49) «P = g {(§,§)-!}-§ (8, g). 



Diese Formel legen wir als Ausfluß der MAxwEu.schen Gleichungen 

 den folgenden optischen Überlegungen zugrunde. 



Für eine homogene Welle, bei der die Ebenen konstanter Phase 

 und Amplitude zusammenfallen, ist £ ein komplexer Vektor in der 

 Richtung der Wellennormalen von der Länge 



tt = n (1 -ix) : 

 diese Größe heißt nach Voigt der »komplexe Brechungsindex«. 



Wenn die «-Achse .Symmetrieachse der Vorgänge ist. so werden 

 wir gewöhnlich die Wellennormale in die .rc- Ebene legen; diese ist 

 dann der »Hauptschnitt«. Den Winkel der Wellennormale mit der 

 2-Achse nennen wir 9-. Dann ist 



§, n sin C- , 8 S , 3. 11 cos S-. 

 und 



(§, 8) ir >r(\ -x i -2ix). 



§ 8. Das optische Verhalten der isotropen Phase. 



Die isotrope Phase kann man als Grenzfall aus unsern allge- 

 meinen Formeln erhalten, indem man T setzt; denn dann wird 

 a 0, und das Verteilungsgesetz (32) drückt die gleiche Wahrschein- 

 lichkeit aller Richtungen aus. Ferner aber müssen wir noch die Dichte p 

 durch die der isotropen Phase. :, . ersetzen. Wir finden also aus (42) 

 nach (44), (44'): 



(50) T> //,K + //>,|M, 8], 



wo 



p, 24», + *, N £ iy>* + !.}/>* + /.U)* 



p A 3 u —*_ wj - w* 



c, +, + + 3 + *' 3 _n_ £ ff > (ffl - ff >) + ff > (ff > - ff >) + ff > (ff > - ff >) 



