(i+0 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 25. Mai 191(5 



man erhält also zwei Wellen, die ordentliche, die senkrecht zur Ein- 

 fallsebene (ars-Ebene) schwingt, für (8 0, mit dem reellen Brechungs- 

 index 



, 3 + 2A 



(60) 



3-7* 



lind die außerordentliche, die parallel zur Einfallsebene schwingt, 

 für S„ , mit dem reellen Brechungsindex 



., 3 + 2A' 



(60') 



3-/«' 



Für jede andere Richtung gelten die bekannten FRESNELSchen Gesetze. 

 Der Brechungsindex der ordentlichen Welle ist' konstant gleich n , 

 der der außerordentlichen genügt der Gleichung 



cos 2 S- sin 2 9- 



(61) r + r = I: 



e "'■ 



n 2 ir 



deutet man die elektrische Erregung 



(62) £> =. n 2 @-8(3, (?) 



als Vektor der Lichtschwingung (senkrecht zur Polarisationsebene), so 

 schwingt die ordentliche Welle senkrecht, die außerordentliche parallel 

 zum Hauptschnitte. 



Aus (60) und (60') folgt die physikalische Bedeutung der Kon- 

 stanten h und h' \ man kann nämlich die Größen 



(6, 



nl+2 Sp ' 



\x n\- 1 ßh' 



r, = — 



als die "Molekularrefraktionen« der ordentlichen und der außerordent- 

 lichen Welle bezeichnen. Für diese ergibt sich nun ein Zusammen- 

 hang mit der Molekularrefraktion der isotropen Phase. Aus (45) und 

 (51) folgt: 



(64) 2 h | // ' 2 *, + 4> 2 = 3 -£- h { , 



oder 



(64') 2r + r e = 3r, . 



Dieses einfache Gesetz besagt, daß die Molekularrefraktion der 

 isotropen Phase das arithmetische Mittel aus den Refraktionen der 

 anisotropen Phase ist; denn offenbar kommt der Refraktion des ordent- 

 lichen Strahls <l;ts Gewicht 2 zu. r, soll nach der Theorie von der 



