642 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 25. \Fai 1916 



Es sind 3 Lösungen vorhanden. Die erste lautet: 

 (68) 6,. 0, g v 0, n — ^ "]' ' . 



liier tritt zum ersten Male ein imaginärer Brechungsindex auf; dies 



weist auf eine Absorption der Welle hin. Da wir keine Dämpfung 

 der schwindenden Partikel angesetzt haben, so kann es sieh nicht um 

 eigentliche Absorption, sondern nur um Zerstreuung des Lichtes han- 

 deln. Wir sehen von dem wahren Wesen des Vorganges ab und be- 

 trachten rein formal die Schwächung. Im Falle der hingeschriebenen 

 Lösung ergibt sich ein rein imaginärer Brechungsindex und eine 

 longitudinale Schwingung. Ich will dahingestellt sein lassen, oh dieser 

 eine physikalische Bedeutung zukommt. 



Wir wenden uns zu den beiden andern Lösungen; sie lauten: 



(69) G„ ± /(?,. , g, - (I , — + 1 + n 2 (j - 1 ) = (±p + iq) n n jj - • 



Diese Formeln sind die Verallgemeinerung von (55) und stellen eine 

 rechts- und eine linkszirkular polarisierte Welle mit verschiedenen 

 Brechungsindizes und Absorptionen dar. 



Die Substanz zeigt also zirkulären Dichroismus, wie er tatsächlich 

 bei flüssigen Kristallen beobachtet wird. 



In Gebieten kleiner Drehung und Absorption kann man in (69) 

 rechter Hand für n den Wert einsetzen, den man für p 7 = er- 

 halten würde, nämlich 



3 + 2Ä 



dann ergibt sich für kleine p, <j: 



_ K + 2f 



n = n c 

 (70) 



18«; 



(< ± 2£ _ 

 18 



In dieser Näherung werden also beide Wellen gleich stark absorbiert. 

 Von Hrn. F. Stumpf 1 ist eine breite Absorptionsbande bei einer 

 der beiden zirkulären Wellen beobachtet worden, während die andere 

 zirkuläre W T elle und die .senkrecht zur optischen Achse fortschreiten- 

 den Wellen keinerlei Absorption oder Anomalie der Brechungsindizes 

 zeigten. Ferner war die Lage dieser Bande sehr von der Temperatur 



1 F. Stumpf, Optische Beobachtungen an einer llüssig- kristallinischen aktiven 

 Substanz. Inang.-Diss. Göttingen 1911. 



