M. Born: Üher anisotrope Flüssigkeiten 



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abhängig. Unsere Theorie kann eine solche Bande nicht als die un- 

 mittelbare Wirkung einer Eigenfrequenz uij deuten; trotzdem kann es 

 vorkommen, daß auch /wischen den im Ultravioletten und Ultraroten 

 liegenden Eigenfrequenzen p und </ ungewöhnlich große Werte annehmen : 

 der beobachtete Dichroismus einer der zirkulären Wellen und seine Tem- 

 peraturabhängigkeit würde also wohl durch die Theorie dargestellt wer- 

 den können. 



Jetzt fassen wir den Fall ins Auge, daß eine homogene Welle 

 sich senkrecht zur optischen Achse, etwa parallel zur .r-Achse. fort- 

 pflanzt. Dann ist 



8, = It , s, - , 8, - . 

 und man hat 



(7D U-V Syi + Ä c *Pi». 



I % fcqt-fyplin + M. 



In Verbindung mit (i) und (49) gibt das: 



f g , ( 2 h + 3) + G, iq t 11 (lt 2 + 2) = 1 ) , 



(72) I ß, (n a (h - 3) + 2h + 3) + g c ip t n (n 2 + 2) = . 



Eliminiert man die longitudinale Komponente Gs x . so bleibt: 



(72 



■ y 3 - h J '.) - 11 



3 + 2A' 2n 2 7 l7 ,(if + 2) 



//utdr + 2) 

 C * 3-Ä' + - 



11 



3-// (2A + 3)(3-A) 



Die hieraus entstehende Gleichung für \f hat reelle Koeffizienten, also 

 wird auch n reell: wir schreiben also n und haben, wenn wir wieder 



3 + 2// , 3 + 2// 



setzen : 



(73) (« 2 -n?)l? 



3 - A . ' e ~ 



2 >r ,,,,,,(«» + 2) 



3 - A' 



/;,7^/r(rt 2 + 2) : 



(3-ä)(:j-ä') 







e>h + 3) (3-/0 



Vernachlässigt man die Aktivitätsparameter p x , p 2 . 7,, g^, so 

 erhält man die Wurzeln 11 = n„ und « - //, : für kleine Werte jener 

 Parameter kann man also in den Zusatzgliedern n durch »„ bzw. 11, 

 ersetzen und erhält auf diese Weise: 



'4) 



Piffgft'K 



2ri//; -1-2) 

 SI(«^ tt'i) 



, n>M + 2T(nl 

 81 



7.g a PiP«(»' + 2) 



