M.Born: Über anisotrope Flüssigkeiten (l47 



Beträgt nun etwa der Unterschied zwischen T und 10 Pro- 

 zent, d. h. ist 1- 0.1. SO ist a„ 1/ 0.7, d.h. der Um- 

 ' 2 



Wandlungspunkt liegt dem Zustande der Sättigung- bereits ziemlich 

 nahe. Ersetzei 

 folgt aus (79) 



nahe. Ersetzen wir demgemäß näherungsweise (Stga- durch 1, so 



T (1-C); 



daher wird die Funktion f(a), die die Temperaturabhängigkeit der 

 Brechungskoeffizienten bestimmt, näherungsweise gleich 



(S " f=\ 36,1-0- 



Wir gelangen also zu unseren alten Formeln zurück, wenn wir 

 durch 



(82) (-), 0(1- C) 



ersetzen, wo C durch (8o) definiert ist. Für 1 — = 0.1 wird C = 0.0157 : 

 ' 



diese Korrektion kommt vorläufig bei der Bestimmung von gar 



nicht in Betracht. 



Das Resultat ist also, daß bei unserer Annahme eine beträcht- 

 liche Verschiedenheit zwischen und der Umwandlungstemperatur 

 angenommen werden darf, ohne daß sich an den optischen Gesetzen 

 irgend etwas merklich ändert. 



Ich glaube, daß eine genauere Theorie diesen Schluß bestätigen 

 wird. 



si 12. Doppelbrechung im elektrischen Felde (elektrischer 

 KERR-Effekt). 



Wir betrachten jetzt eine Substanz bei einer Temperatur T, die 

 oberhalb der Umwandlungstemperatur T liegt. Dann sind die Dipol- 

 achsen isotrop verteilt. Man kann sie aber durch ein äußeres elek- 

 tisches Feld parallel machen und Anisotropie erzeugen. 



Die Formeln hierfür lassen sich leicht aus den im vorstehenden 

 angegebenen entwickeln. Wir haben zunächst in § i 



P 



K=E+ - 



ZU setzen, wo E die Stärke des äußeren elektrischen Feldes ist. Dann 

 tritt an Stelle von (,s) 



