648 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 25. Mai 1916 



oder 



(33') P=*(t£a-E 



so daß die Formel (6) jetzt lautet: 



TV 1 

 (84) a - = (Etga , 



:5© E s ö a 



wo 



/>SR ppN 



(85) #. = 



:? w 



die Feldstärke ist, die bei genauer Parallelstellung der Dipolachsen 



(Sättigung) an einem Punkte im Innern der Substanz wirksam ist. 



Ist nun T beträchtlich größer als 0, so wird sich a bei kleinen 



E 

 Feldstärken in eine Potenzreihe nach -=■ entwickeln lassen. Da 



At 



1 a a 3 

 litga = --—-+ •■• 



a .5 4a 



ist, so hat man in erster Näherung 



(86) • = ■£•-*£-■ 



v ; E, T-Q 



Diese Entwicklung versagt in der Nähe von T — 0; dort hat man 

 offenbar in erster Näherung: 



(87) a =y-E7- 



Wollen wir nun den Einfluß der Feldstärke auf die optischen 

 Vorgänge berechnen, so haben wir nur die Lösung a von (84) in die 

 Formeln (36) einzusetzen. 



Wir wollen uns auf die Brechung beschränken und von der Ak- 

 tivität absehen. Dafür ist maßgebend die Funktion 



1 („ 1 \ 1 a* 



/w = 7 (m.- 7 ) f -« + ■•• 



Solange T überhaupt größer als ist, ist die Lösung a für kleine 

 Feldstärken E klein, also ist auch 



'- •/-■&-+ 



eine kleine Zahl. 



