M. Born: Über anisotrope Flüssigkeiten 

 Setzen wir das in (45) ein, so kommt: 

 2 $, + * 2 



R49 



3 



2*, + *. 



4a 



2 a 2 , 

 45 



dabei ist 



(89) 



für T » : 



45 



45 r 4o E! ' bp'p'N 2 



In jedem Falle sind /« und A' gerade Funktionen von E. was nach 

 der Symmetrie des Vorgangs unmittelbar einleuchtet. 



Kennzeichnet man den feldfreien, isotropen Zustand durch Buch- 

 staben ohne Index, dagegen die ordentliche und die außerordentliche 

 Welle der anisotropen Phase durch die Indizes und e, so findet 

 man zwischen den Molekularrefraktionen die Beziehung 



2r + r e = 3r . 



Wegen der Kleinheit der elektrischen Doppelbrechung kann man 

 hier zu den Brechungsindizes selbst übergehen: man erhält näherungs- 

 weise 



(rc 2 + 2) 2 (*,--*,) 



(90) 



71 + 



45 



Daraus ergibt sich die Relation 



(91) 2n„ + n,. 



Diese ist in der Form 



n. - n 

 (9i) , . 



18m 



3«. 



auch von Langevin 1 aus seiner Theorie des elektrischen KERB-Effekts ab- 

 geleitet worden: sie gilt als das beste Fundament dieser Theorie", da 

 sie durch Beobachtungen von Aeckerlein 3 bestätigt wird. 



1 P. Langevin, Le Radium 9, 1910, S. 249. 



2 Vgl. W. Voigt, Graetz' Handbuch der Elektrizität und des Magnetismus (Leip- 

 zig. 1914), IV. Elektrooptik, 8.3386*. 



3 G. Aeckerlein, Phys. Zeitschr. 7, 1906, S. 594. 



