658 Gesamteitzung vom 8. Juni 191Ö 



nach (7): 



nach (S): 



und nach (1): 



•-'//+ 1 , 



) I u ■ dg ■ il<r 

 (2n'+l)h* 



CS) 



^ = *ln2 ^(2ri+\)-e~ kI . (19) 



Die Bestimmung von g und g' habe icli in einer demnächst in den 

 Annalen der Physik 1 erscheinenden Arbeit über »die physikalische 

 Struktur des Phasenraums« durchgeführt und erlaube mir die Resul- 

 tate liier zu benutzen, was um so leichter geht, als die Bezeichnungen 

 hier ganz dieselben sind wie dort. Es ist nämlich: 



11 2 m liii (sin * & cos a) } , 



, , (20) 



g 2- vi Rij cos a. . I 



m 

 Da die Energie u = q i sich nicht bequem durch- g und g ausdrücken 



läßt, so führt die Berechnung von (19) für den allgemeinen Fall auf 

 sehr komplizierte Ausdrücke, sie wird aber leicht, wenn man sich 

 wieder auf die Betrachtung hoher oder tiefer Temperaturen beschränkt. 

 Bei hohen Temperaturen (großen Ordnungszahlen N und ri) kann 

 man «„„, ersetzen durch den Wert von u in einem beliebigen Punkte 

 des Elementargebiets (nri), und die Summation in (19) durch eine 

 Integration. Dann ergibt sich mit Rücksicht auf (5), (6) und (7): 



ö 



Zur Ausführung dieser Integration benutzen wir als Integrationsvariable 

 ij und a. statt g und g"\ vermittels der Gleichungen (20) und der daraus 

 folgenden Beziehung: 



dg ■ dg ' 1 6 - 2 m* R <f sin' & ci ts a. da d</ . 



Dann ergibt sich: 



1 ij-in - -i-inl, n- 



Voraussichtlich im Band 50. 1916. 



