G(jO Gesamtsitziing vom 8. Juni 1916 



gebiete: des Phasenraumes begrenzt durch eine einzige Art von Flächen <j, 

 nämlich den Flächen konstanter Energie: 



U= U , L\, U,,--^,--. 



es gibt also nur eine einzige Reihe von Ordnungszahlen u, und die 

 3N Freiheitsgrade des Systems sind sämtlicli miteinander kohärent. 

 In unseren Formeln ist dann f= 3 N, und nach (5): 



r+jc 



dG ^\ l --- f Up x ,hp r - l liM,-- <!((/')■ (-4) 



u 



Das Elementargebiet (n) besitzt nach (6) und (4) die Größe: 



ff. + ,-e. = pi?i-jl J - «ii+V-Ö*', (25) 



wo 



(i„ (nh) 3 *. (26) 



Nun wollen wir N so groß voraussetzen, daß in der Differenz (25) 

 der Subtrahend gegen den Minuend verschwindet, was stets und nur 

 dann zutrifft, wenn 



n«N, (27) 



d. h. wenn nur solche Glieder der Summe in (1) für die Bildung der 

 charakteristischen Funktion ¥ in Betracht kommen, deren Ordnungs- 

 zahl n von kleinerer Größenordnung ist als N. Diese Voraussetzung 

 ist um so leichter erfüllt, je tiefer die Temperatur ist. 

 Dann geht die Gleichung (25) über in: 



G„ + l -G n =. (n+ I) ,ar Ä'* r . {28) 



Daraus folgt nach (7): 



P„ (»+1) 8JV (29) 



und nach (8) mit demselben Grade der Annäherung: 



U-dG 



r ■ ü 



G„^,-G„ 



(30) 



d. h. die mittlen' Energie in dem von den Flächen U = U„ und 



U — U n+l begrenzten Elementargebiet (■«) ist bis auf verschwindend 



kleines gleich der Energie U n+I . Dabei ist f r „ nach (24) und (26) 

 bestimmt durch die Beziehung: 



r,. 



G. = 



rrr.--^/,,^.,-..^,^,-- (u/,y-\ ^o 



