()fi4 Gesafhtsitznng vom s. Juni 191(1 



Dieses Resultat läßl sich auch auf viel einfacherem Wege erhalten, 

 wenn man bedenkt, daß wegen der Größe von 2V <l;is größte Glied der 



Summe in (38), nämlich das Glied mit der Ordnungszahl n 



V2t 



(wegen der Kleinheit von r als ganze Zahl anzusehen) alle anderen 

 Glieder derart an Größe überragt, daß Aw Wert der ganzen unend- 

 lichen Summe sich auf dieses einzige Glied reduziert. Dann folg! aus 

 (38) für X direkt der Wert (42). ferner aus (2) oder aus (39): 



\ W (43) 



und nach (40) und (37): 



s=-yÄln(2T) = yÄha— -. (44) 



Dieser Ausdruck für die Entropie eines idealen einatomigen Gases, der 

 sich von dem oben in (22) für die Entropie eines einzelnen Atoms 

 abgeleiteten Wert lediglich durch ein additives Glied unterscheidet. 

 ist völlig identisch mit dem von Stern 1 und von Tetrode 2 auf ganz 

 anderen Wegen ermittelten und durch die Erfahrung gut bestätigten 

 Ausdruck, während Sackur 3 , der als erster die absolute Entropie eines 

 Gases aus der Annahme endlicher Elementargebiete der Wahrschein- 

 lichkeit berechnete, den Wert (22) erhielt. Noch größere Abweichungen 

 zeigen die Entropiekonstanten in den Ausdrücken von Sommerfeld 4 und 

 von Keesom ". 



Dagegen ist neuerdings Nernst'' durch seine Hypothese der Null- 

 punktsstrahlung zu einem von dem TETEODESchen Wert nur wenig ver- 

 schiedenen Wert der Entropiekonstanten geführt worden, und zwar 

 gilt die NernstscIic Berechnung, gegenüber denjenigen von Stern und 

 von Tetrode, nicht nur für den idealen (raszustand, sondern auch für 

 beliebig tiefe Werte der Temperatur. Es wird nämlich hiernach die 

 gesamte Energie des Gases, einschließlich der Nullpunktsenergie, dar- 

 gestellt durch den Ausdruck: 



U 3 hv 3 , 



W = U== T~ + -> hv > (45) 



1 O. Stern, Phys. Zeitschr. 14. S. 629, 1913. 



2 H.Tetrode, Ann. d. Phys. 38, S. 434, 1912. Ber. d. Akad. d. Wiss. v. Amstei 

 dam, 27. Februar und 27. März, 1915, Gleichung (16). 



0. S11 ki r, Ann. d. Phys. 36, S. 958, 191 1 : 40, S. 67, 1913. 

 ■* A. Sommerfeld, Göttinger Vortrage Ober die kinetische Theorie der Matcri 

 und der Elektrizität 1914, S. 125 (B. G. Teubner), 



B. Keesom, Phys. Zeitschr. 14, S. 665, 1913; 15, S. 695, 1914. 

 W. Nernst, Verhandl. d. Deutschen Phys. Ges. 18, S.83, 1916. 



