G6(> Gesamtsitzung vom 8. Juni 1916 



{{{{■■■ dxdydz ...d£dvidC,--- = N\ {nh)' (n'A)' ■ • • = ( — j (nhf {nhf • • • , (49) 

 0, 0, 



woraus sich durch Zerlegung für ein einzelnes Atom ergibt: 



NN 

 dxdydzdl^dtdX, = — gl = — (nhf , (50) 



g = o 

 und für ein Differentialgebiet: 



<J+<>!/ 



dxdyd:d£dvidC = ~d(g*). (51) 



Integriert man hier über die Kaum- und Impulskoordinaten, indem 

 man mit q die Größe der Geschwindigkeit bezeichnet, so ergibt sich : 



V.m*.d(jTrA = ~d(g 3 ) 



oder: 



"• \4ire v } 



m 



, 9' ( 3 Y /3 



Ebenso g = — - 1 , usw. 



m \ 4 TT e v J 



Die weitere Berechnung kann wieder ganz auf dem früher ein- 

 geschlagenen Wege erfolgen. Zunächst ergibt sich nach (8) für die 

 mittlere Energie im Elementargebiete (n n' n" • • ■) : 



Y'f*f..m V >.i(ri.i„~ ) :.. (53) 

 r .... = *-*-* jgw- 



wobei nach (7): 



p = ((»+ 1)'-,/) ■ ((„' + l) 3 -«' 3 ) ■ ((//" + l) 3 -«" 3 ) ■ • • (54) 

 und nach (35) und (52): 



U=^~l-^—Y-(g i + g' i + g' ,3 +--): (55) 



2m \ 4 -er J \ J 



also durch Ausführung der Integration, mit Berücksichtigung der 

 Grenzen (4): 



:Wr / 3 Y 3 f(n + lY-n l (n' + pP-n'' , \ 



lOu» \ irrev) \(n + l)'-»* («' + 1> 3 - «' 



