690 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 22. Juni 191b' 



oder 



St^:-?^;,,- ( 6 ) 



3.r' 



Es ist hierzu zu bemerken, daß Gleichung (6) mit der Gleichung (4) 

 im Einklang ist. Denn es ist zunächst leicht zu zeigen, daß bei der 

 von uns erstrebten Genauigkeit der Impulsenergiesatz für die Materie 

 durch die Gleichung 



?"3^ = ° (7) 



^ 3 

 ausgedrückt ward. Führt man an (6) die Operation ^-5 — aus, so 



verschwindet nicht nur vermöge (4) die linke Seite, sondern, wie es 

 sein muß, vermöge (7) auch die rechte Seite von (6). Wir merken 

 an, daß wegen (3) und (5) die Gleichungen 



7^=7,,,— —K,2,Y«a ( 8 ) 



bestehen. Da sich die y' x „ nach Art der retardierten Potentiale be- 

 rechnen lassen, so ist damit unsere Aufgabe gelöst. Es ist 



yL = - — [^-- V- >*•>'-* d V . ( 9 ) 



x. 

 Dabei sind mit x,y,z,l die reellen Koordinaten x, , x x , x 3 , — - be- 

 zeichnet, und zwar bezeichnen sie ohne Indizes die Koordinaten des 

 Aufpunktes, mit dem Index »o« diejenigen des Integrationselementes. 

 dV ist das dreidimensionale Volumelement des Integrationsraumes r 

 der räumliche Abstand j/( ;( : _ Xo y .+. (y — y o y _|_ ( z — s) . 



Für das Folgende bedürfen wir ferner der Energiekomponenten 

 des Gravitationsfeldes. Wir erhalten sie am einfachsten direkt ans 



{) Y u 



den Gleichungen (6). Durch Multiplikation mit ,. — und Summation 



dar, 



über fx und v erhält man auf der linken Seite naeli geläufiger Um- 

 formung 



7 - 'r-'^^f^'T 



X. OX rl 2 a\ OXa I 



