(i ( J4 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 22. Juni 1916 



Die Frage ist dann, ob im Aufpunkt eine nach der positiven 

 x- Achse gerichtete Wellenstrahlung vorhanden ist, welche Energie trans- 

 portiert. Die Betrachtungen des § 2 zeigen, daß eine solche Strahlung 

 im Aufpunkt nur den Komponenten y' 22 , y 23 , 7 3 ' 3 geliefert werden kann. 

 Diese allein haben wir also zu berechnen. Aus (9) ergibt sich 



-JL CT 2I {x ,y ,z a ,t-r) 



2 ~ J r 



Ist das System wenig ausgedehnt und sind seine Energiekomponenten 

 nicht allzu rasch veränderlich, so kann ohne merklichen Fehler das 

 Argument / — r durch das bei der Integration konstante t — R ersetzt 



werden. Ersetzt man außerdem durch — , so erhält man die in 



r R 



den meisten Fällen genügende Näherungsgleichung 



■>~=-ihif T " dV °: " 9) 



wobei die Integration in gewöhnlicher Weise, d. h. bei konstantem 

 Zeitargument zu nehmen ist. Dieser Ausdruck läßt sich vermittels (7) 

 durch einen für die Berechnung bei materiellen Systemen bequemeren 

 ersetzen. Aus 



321, 9-r„ dT„ 3 TL 



dx, ix 2 dx 3.r 4 



folgt durch Multiplikation mit x a und Integration über das ganze 

 System nach partieller Integration des zweiten Gliedes 



3 

 — | T„dV+-, 



Ferner folfft aus 



— ^T„dV-t-r— ( (t 24 xJv\ = o . (20) 



3 7',, 3 7' 3 7',, 3 7', 



3.r, dx a dx 3 dx 4 

 durch Multiplikation mit - auf analogem Wege 



-JT^IV+^(JT u fdv)=o. (2.) 



Aus (20) und (21) folgt 



