)^7fi Gcsaiiiiiil.sit/unK venu 10. April. — Miltlicilmi;; vom 17.()ct(,li(Tl88<.t. 



In (licsom TIbprn'anii\szu.stainl(' Itclindcii sicli mm vov der (M'tbluton 

 Auflösimg im Kilogrammo die Dam[)l'- und VVa.s.scrniciigon //., und y,, 

 wie sie sicli aus den Cxleichungeu 



und 



9)1., 



ergeben , 



Fit). 



Gleichungen, die ihren scheinbaren Mangel an Symmetrie verlieren, 

 wenn man l)e(lenkt. dass y^^^y^ und y,=^o ist. 

 Aussei'dem hat man ebenso wie oben 



y, — y-i ^ h— t, ^ m^ 

 y, - y^ k - h m, ■_ 



In der Figur wird y^ durch die Länge T-^F^, y^ durch F^F^ dar- 

 gestellt. 



Die Menge y.^, die jetzt noch flü.s.sig ist, wird sich nun auflö.sen, 

 sofern das Gemisch nicht gesättigt ist, oder es wird sicl> soviel von 

 ihr auflösen, bis es gesättigt ist. 



Dies kann natürlich, sofern keine Wärme von aussen her zu- 

 geführt wird, ein Fall der liier ausgeschlossen sein soll, imn geschehen 

 indem sich das Gemisch al)kühlt, imd zwar für jedes (iramm das zur 

 Verdampfung kommt, um 2?6 bez. "2?g. 



Man findet demnach die Endtemperatur T 

 * indem man von F.^ aus den Leitlinien parallel 

 nach links aufwärts steigt bis man die Höhe 

 von /*', in F erreicht hat, oder wemi dies 

 ein Durchschneiden der ("urve F^ Fl erfordern 

 würde, l)is man diese ('urve trifft. 



Im letzteren Falle, der in Fig. 8 seine 

 Versinnlichung findet, kommt überhaupt nicht 

 alles Wasser zur Auflösung, sondern nur ein 

 Theil?/' y.,, wie er in der Figur der Länge F.^P 

 entspricht. 



Der erste dieser beiden Fälle lässt sich leicht rechnerisch be- 

 handeln, in.sofern als unter diesen Bedingimgen 

 i = <3 - - Ky, 



= L - R y. = — 



i\ T v; 



?n, + ni., 

 m, f, + '»2 4 



711, + m.. 



J^y\ ^ — 



?«, + in., 



Ky, in^ 

 •^' — ist. 



