44 Gesainiiitsitziing vom 19. .Januar. — IMittheiliing vom 12. Januar. 



erforderlichen Anordnung, bei welcher für einen Krystall von negativem 

 Charakter der Doppelbrechung die Kugel das Ellip,soid umgiebt, das 

 Ellipsoid die Kugel um.schliesst. 



Nachdem es mir gelungen war, mit Hülfe der soeben erläuterten 

 Vorrichtimg ein Bild der Schnittcurven der Strahlentläche zu erhalten, 

 nahm ich auch meine früheren Versuche, bei denen ich den Glaskörper 

 des von mir a. a. 0. beschriebenen Refractoskopes mit einem concen- 

 trischen trichterförmigen Spiegel umgab, wieder auf Diesmal jedocli 

 beimtzte ich anstatt des Cylinders allein nur die AiJBE'sche Halbkugel, 

 die ich auch zur Aufnahme der a. a. 0. in der Reproduction wieder- 

 gegebenen Schnittcurven der Indexflächen des Kalkspathes und der 

 Weinsäure u. s. w. angewandt habe. Welchen Vortheil diese obendrein 

 viel einfachere Anordnung gegenüber der vorherbeschriebenen besitzt, 

 wird am besten durch die Fig. 2 und 3 illustrirt, denn sie ermöglicht 

 uns, nicht nur das Bild der Schnittcurven der Indexfläche 

 eines Krystalles, sondern auch das approximative der Strah- 

 lenfläche desselben auf ein und derselben Platte photogra- 

 phisch zu fixiren. 



Erläuterung der Figur 2. sp ist ein unter 45° geneigter con- 

 centrischer Metallspiegel, n der Krystall, iV der halbkugelformige Glas- 

 körper und sp' ein trichterförmiger concentrischer Spiegel, welcher die 

 aus der Halbkugel austretenden Strahlen annähernd parallel' der Axe 

 der Halbkugel reflectirt. Als n wurde wie bei der vorigen Anordnung 

 wieder Kalkspath angenommen und der Verlauf des durch Pfeile an- 

 gedeuteten Strahlenganges für dieses charakteristische Beispiel in der 

 Figur berücksichtigt. Der Brechungsindex des Glases von N beträgt 

 für Na- Licht 1.9626, wofür sich als Grenzwinkel (w) für den ordent- 

 lichen Strahl (0) 57°4o' und für den ausserordentlichen Stralil (e) 49°! 3' 

 bereclinet. 



Aus Fig. 2 geht nun klar hervor, dass der von den ordentlichen 

 Strahlen mit dem grösseren Brechungsexponenten gebildete Kreis die 

 von den ausserordentlichen Strahlen erzeugte Ellipse umschliesst, so- 

 lange die aus der Halbkugel austretenden Strahlen ungehindert zum 

 Auffangeschirm gelangen können. Umgiebt man nun aber die Halb- 

 kugel in der angedeuteten Weise mit dem Spiegel f:p', so werden alle 



' Genau parallel der Axe der Halbkugel wird im vorliegenden Fall unter Be- 

 rück.sichtigting der angegebenen Glas.sorte und des Kalkspathes nur derjenige Strahl 

 i'etlectirt, dessen Grenzwinkel dem mittleren Brechungsexponenten des Kalkspathes ent- 

 spricht. Nur für diesen Strahl sind demgemäss der Einfalls- und Austrittswinkel gleich 

 gross. In Folge dessen und auch aus weiter unten (S. 45) angeführtem Grunde ist es bei 

 der gegebenen Anordnung nicht erreichbar, die Schnittcurven der Index- und Strahlen- 

 llächen in ihrem wahi'en Verliäliniss darzustellen, sondei-n in einem dui'ch obige Con- 

 stnir-tion bedingten. 



