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begrenzt ist. Eine allgemeine Integration der DiHerentialgleieliungen 

 ist zwar in diesem Falle, wo der Anfangszustand und die Grenzbe- 

 dingungen sehr complicirt sein können, nicht auszuführen, wohl aber 

 ergeben sich, und zwar in noch einfacherer und durchsichtigerer 

 Weise als in der vorigen Mittheilung, die für die Irreversibilität des 

 Strahlungsvorganges charakteristischen Sätze, vor allem der Ausdruck 

 der Entropie des Systems. Auch lassen sich dieselben Resultate so- 

 gleich auf den Fall übertragen, dass nicht einer, sondern beliebig 

 viele Resonatoren . allerdings in gehörigen Abständen von einander, 

 im Felde vorhanden sind. 



Durch eine Identificirung der so gefundenen elektromagnetischen 

 mit der bekannten CLAUSius'schen thermodynamischen Entropie ergeben 

 sich dann schliesslich die gesuchten Gesetze der Wärmestrahlung, dar- 

 unter namentlich auch die elektromagnetische Definition der Tempera- 

 tur, und das Gesetz der Energievertheilung im stationären Strahlungs- 

 zustand (Strahhnig des schwarzen Körpers). 



Erster Abschnitt. 



Emission und Absorption elektromagnetisclier Strahlung durch 

 einen Resonator. 



§ I. Schwingungen eines geradlinigen Resonators. 



In einem von beliebigen elektromagnetischen Wellen durchzogenen 

 Vacuum befinde sich ein geradliniger elektrischer Resonator, dessen 

 Eigenperiode einer im Verhältniss zu seinen Lincardimensionen grossen 

 Wellenlänge entspricht und dessen Schwingungen nur durch Aus- 

 strahlung von Energie in den umgebenden Raum, nicht durch gal- 

 vanischen Leitungswiderstand oder andere in seinem Innern wirksame, 

 Energie consumirende Vorgänge gedämpft werden. Bezeichnet dann 

 f(t) das Moment des vom Resonator zur Zeit t dargestellten elektri- 

 schen Dipols, Z die in die Richtung des Resonators fallende Compo- 

 nente der Intensität des elektrischen Feldes, welches von den im Va- 

 cuum sich fortpflanzenden Wellen am Orte des Resonators gebildet 

 wird, Beides gemessen im absoluten elektrostatischen Maass, so ist 

 die Schwingung des Resonators bestimmt durch seinen Anfangszu- 

 stand (für ^^0) und durch die folgende Diflerentialgleichung': 



d'^f df „ , ^ 3cV „ , . 



' Diese Berichte. Sitzung vom 20. Februar 1896, .S. 165 oder Wied. Ann. 60, 

 S. 593. 1897. 



