Planck: Über irreversible .Stralilungsvorijäntte. 443 



bestimint sind, sondern ausserdem nocli von der Art abhängen, wie 

 die Zeitfunction Z über jenes Intervall hinaus nach beiden Seiten fort- 

 gesetzt wird. 



Wir Avollen T so gross wählen, dass nicht nur v^Z", sondern auch 

 <Jv^T durch eine grosse Zahl ausgedrückt wird, und wollen im fol- 

 genden immer nur solche zwischen und T gelegene Zeiten t be- 

 trachten, für welche (^vjt, und um so mehr vjt, grosse Werthe hat. 

 Diese Festsetzung gewährt nämlich den Vortheil, dass Avir dann von 

 dem Anfangszustand des Resonators (für t = 0) ganz absehen können, 

 weil derselbe sich zur Zeit t nur mit einem Gliede von der Grössen- 

 ordnung e~'"'' geltend macht und daher dann keinen merklichen Ein- 

 tluss auf den Zustand mehr ausübt. 



^ 3. Berechnung der Resonatorschwingung. 

 Unter den gemachten Voraussetzungen ergibt sich für irgend 

 eine erregende Schwingung (5) als allgemeine Lösung der Schwin- 

 gungsgleichung (i), wie leicht zu verificiren: 



wobei zur Abkürzung gesetzt ist: 



v^ — v^ 



Um y.. eindeutig zu machen, wollen wir noch festsetzen, dass 

 7 von bis ir wächst, wenn — von kleinen zu grossen Werthen 

 übergeht. 



Da CT klein ist, so weicht siny^ nur dann merklich von Null ab, 



wenn — naliezu = 1, d.h. es tragen nur diejenigen Glieder des Fourier- 



sehen Integrals (5) merklich zur Resonanzerregung bei, deren Index v 

 der Eigenschwingung Vg des Resonators nahe liegt. Man kann daher 

 einfacher .schreiben : 



3(;3 r 



und: } (6) 



Vo — 1' 



cto-v., = 27r • . 



■ *^ avo 



§ 4. Intensität der erregenden Schwingung. 

 Die »Intensität der erregenden Schwingung« J als Function der 

 Zeit / definiren wir als den Mittelwerth von Z" in dem Zeitintervall 

 von / bis t + r, wobei r möglichst klein genommen ist gegen die Zeit T, 



