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448 Gesainintsitzuuü; vom IS. ^lai. 



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oder nach (lo), (ii) und (3): 



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(14) 



Die in einem Zeitelenient vom Resonator emittirte Ener- 

 gie ist proportional der Energie des Resonators, ferner seiner 

 Schwingungszahl und seinem logarithmischen Decrement. 



üer Betrag der vom Resonator absorbirten Energie, als einer 

 »langsam veränderlichen« Grösse, lässt sich aus (4) entweder berech- 

 nen durch die Bildung des Mittelwerthes von Z ■ -— mit Hülfe der be- 

 kannten Ausdrücke für Z und /, oder kürzer direct aus der soeben 

 gefundenen Form jener Gleichung: 



Z-^^dt=dr„ + -2avj;dL (15) 



Setzt man für U^ den in (13) gegebenen Werth , so ergibt sich 

 für die in der Zeit dt vom Resonator absorbirte Energie der 

 Werth: 



dt ■ dfx (a^ sin ■2-}it + b'.^ cos inixt)^ 

 wobei: ^ (16) 



b'^ = 2ffVo^u + 27r|ufl,^. 



Diese Grössen wollen wir nun mit der Intensität der erregenden 

 Schwingung in eine allgemeine Beziehung bringen, wobei immer fest- 

 zuhalten ist, dass das Verhältniss f>i : tri-^, beliebig grosse und kleine 

 Werthe annehmen kann. 



§ 8. Spectrale Zerlegung der Intensität der erregenden 

 S c h w i n g u n g. 

 Von den bisher in imseren Gleichungen auftretenden Energie- 

 grössen dürfen wir als direct messbar ansehen nur die Intensität J 

 der erregenden Schwingung und die Enei'gie U^ des Resonators. Die- 

 selben stehen aber im allgemeinen in keinem einfachen Zusammen- 

 hang mit einander, da die Energie des Resonators nicht allein von der 

 Gesammtintensität J der erregenden Schwingung Z, sondern noch von 

 specielleren Eigenthümlichkeiten dieser Scinvingung abhängt. Man kann 



