45G Gesaniintsitzung vom 18. 3Iai. 



Strahlung erfüllt sind. Dementsprechend brauchen wir künftig nie mehr 

 mit Amplituden und Phasen zu rechnen, sondern stets nur mit Intensi- 

 täten und Energien, d.h. mit "langsam veränderlichen« (im Sinne des 

 § 5) Grössen. In diesem Sinne ist auch die Bedeutung der unten benutz- 

 ten Raumelemente und Zeitelemente zu verstehen, nämlich als Grössen, 

 welche unendlich klein sind gegen die Dimensionen der betrachteten 

 Räume und Zeiten, aber immer noch gross gegen die betrachteten 

 Wellenlängen und Schwingungsdauern. Die Wände des durchstrahlten 

 Raumes denken wir uns als ruhende, absolut spiegelnde Flächen, 

 deren Krümmungsradien gross sind gegen alle in Betracht kommen- 

 den Wellenlängen. Dann können wir auch von allen Beugungsphaeno- 

 menen absehen und immer nur von geradliniger Fortpflanzung der 

 Strahlung sprechen. 



§11. Intensität der Energiestrahlung von bestimmter Rich- 

 tung, Seil wingungszähl und Polarisation. 



In einem von irgend welchen elektromagnetischen Strahlen durch- 

 setzten Vacuum ist die Intensität der Strahlung an irgend einem Orte 

 O zu einer bestimmten Zeit nach Richtung, Seh wingungszähl (Farbe) 

 und Polarisation zu vmterscheiden. Um zunächst die Richtung ins Auge 

 zu fassen, denken wir uns von dem Punkte eine kleine geradlinige 

 Strecke von der Länge r gezogen in derjenigen Richtung, welche durch 

 die Polarcoordinatenwinkel S- (zwischen und -) und cfi (zwischen 

 und 2~) bestimmt ist. Denken wir uns nun sowohl im Anfangspunkt 

 O als auch im Endpunkt der Strecke je ein Flächenelement, d<j und 

 d<T' , senkrecht zu r gelegt, so wird die gesammte Energiemenge, welche 

 in der Zeit dt durch die bei liegende Fläche d<T der Fläche d<7' zu- 

 gestrahlt wird, gleich sein dem Ausdruck: 



, da • da' _, 

 dt Z^-^- (23) 



wobei K, die Intensität der Energiestrahlung in der Richtung (c-, tf), 

 eine endliche positive Function des Ortes, der Zeit und der beiden 

 Winkel S- und 9 bedeutet. Setzt man darin z. B. für -3- den Werth 

 TT — 9- und für (fi den Werth 9 + ", so erhält man für K die Intensität 

 der Energiestrahlung in der entgegengesetzten Richtung, eine von der 

 vorigen im allgemeinen gänzlich verschiedene Grösse. 



Weiter lässt sich die Strahlung K zerlegen- in eine Reihe von 

 monochromatischen, in derselben Richtung fortschreitenden Strahlen, 

 bei deren jedem ausser der Intensität noch die Polarisation zu unter- 

 scheiden ist. Zerlegt man einen in bestimmter Richtung fortschrei- 

 tenden monochromatischen Strahl von beliebigem Polarisationszustande 



