Planck: Über irreversible Str;ililiiiii;svi)ri'äiiu:e. 450 



WO A'-, Y-, Z-, L-, 3P, N- die Quadrate der Componenteu dos elektro- 

 mao:netischen Feldes l)edeuten, als »lang-sam veränderliclie« Grössen 

 (§5) betrachtet, und daher mit dem auf den Mittelwerth deutenden 

 Querstrich versehen. Da für jeden einzelnen Strahl die mittlere elek- 

 trische und magnetische Energie gleich sind, so kann man immer 

 schreiben : 



u = ~(X'^+Y'+Z'). (29) 



§ 13. Intensität der einen Resonator erregenden Schwingung. 



Nun nehmen wir in dem Centrum O der vorhin betrachteten 

 Kugel einen Resonator der im ersten Abschnitt untersucliten Art be- 

 findlich an, dessen Axe wir zur Z-Axe machen. Dann ist die Inten- 

 sit<ät der den Resonator erregenden Schwingung nach § 4: 



J=Z\ 



Wir wollen dalier nun den Werth von Z^ berechnen. Zu diesem 

 Zweck müssen wir auch auf die Polarisation der den Punkt treffen- 

 den monochromatischen Strahlen Rücksicht nehmen. Fassen wir also 

 wieder denjenigen Strahl ins Auge, der, vom Flächenelemente ds am 

 Orte (r, tt-S^, cp + 7r) kommend, in der Richtung (S-, tp) den Punkt O 

 trifft, so zerfällt derselbe in ehie Reihe monochromatischer Strahlen, 

 von denen einer die Hauptwerthe der Intensität ^ und ^' besitzen 

 möge. Bezeichnen wir nun den Winkel, welchen die zur Haupt- 

 intensität ^ gehörige Polarisationsebene mit der durch die Richtung 

 des Strahles und die Z-Axe (die Resonatoraxe) gelegten Ebene bildet, 

 mit uj, einerlei in welchem Quadranten, so lässt sich der ganze mono- 

 chromatische Strahl zerlegen in die beiden geradlinig und senkrecht 

 auf einander polarisirten Componenten: 

 ^ cos^u) + jt''sin^(, 



!sm'-'c« + Ä"cos'''u),^ '^°' 



von denen die erste in der durch die Z-Axe gehenden Ebene pola- 

 risirt ist, da sie für w = gleich 5? wird. Diese Coniponente liefert 

 keinen Beitrag zu dem Werthe von Z' im Punkte 0, weil die elek- 

 trische Kraft eines geradlinig polarisirten Strahles senkrecht steht auf 

 der Polarisationsebene. Es Ideibt also nur übrig die zweite Com- 



ponente, deren elektrische Kraft den Winkel -~ — ^ mit der Z-Axe 



bildet. Nun ist nach dem PoYNXiNG'schen Satze die Intensität eines 



geradlinig polarisirten Strahles im Vacuum gleich -— mal dem mittleren 



Quadrat der elektrischen Kraft. Folglich ist das mittlere Quadrat der 

 elektrischen Kraft des hier betrachteten Strahles: 



