462 Gesainintsitzung vom 18. ;\I;ii. 



Da nun die Intensität der vom Kesonator in der Richtung (S-, cp) 

 emittirten Strahlung bekanntlich unabhängig ist von cp und proportional 

 sin'&, so beträgt die in der Zeit dt in dieser Richtung emittirte Energie: 



, 'Sav T, . „ ,„ 

 dt L sni-^f/ff 



und die Intensität der vom Resonator in derselben Richtung emittirten 

 Strahlung, durch Division mit (36): 



v-Usin-p 



— ^r— (37) 



Für den "stationären« Strahlungszustand ist ^ = .^' und nach (34): 



V =^ ~r^- Man sieht also, dass im stationären Strahlungszustand die 



Intensität (35) der in irgend einer Richtung auf den Resonator fal- 

 lenden absorbirbaren Strahlung gleich ist der Intensität (37) der in der- 

 selben Richtung vom Resonator emittirten Strahlung, wie es sein muss. 



§15. Intensität und Polarisation der den Resoucator passi- 

 r enden Strahlenbündel. 



Wir wollen nun, als Vorbereitung für die folgenden Deductionen, 

 die Eigenschaften der verschiedenen den Resonator passirenden Strahlen- 

 bündel noch näher ins Auge fassen. Von allen Seiten treffen Strahlen 

 auf den im Anfangspunkt der Coordinaten liegend gedachten Re- 

 sonator; betrachten wir denjenigen Strahl, welcher in der Richtung 

 (&,(fi), also von einem Punkte mit den Polarcoordinaten tt - S- , (j) + tt 

 kommend, auf den Resonator fällt, so können wir ihn uns zunächst zer- 

 legt denken in seine monochromatischen Bestandtheile, und brauchen 

 uns nur mit demjenigen dieser Bestandtheile weiter zu beschäftigen, 

 welcher der Schwingungszahl v des Resonators entspricht; denn alle 

 übrigen Strahlen streichen über den Resonator einfach hinweg, ohne 

 ihn zu beeinflussen oder von ihm beeinflusst zu werden. Die Inten- 

 sität des monochromatischen Strahles von der Schwingungszahl v ist: 



Ä + Si\ 



wenn ,^ und Ä' die Hauptintensitäten vorstellen. Dieser Strahl wird 

 niui je nach den Richtungen seiner Hauptpolarisationsebenen in zwei 

 Componenten (30) zerlegt. 

 Die eine Componente: 



R' cos^u) + Ä'sin-ai 



geht direct über den Resonator hinweg und tritt völlig ungeändert 

 auf der anderen Seite Avieder aus: sie liefert also einen in der Rich- 

 tung (3-,c/) vom Resonator ausgehenden geradlinig polarisirten Strahl. 



