4G4 Gesaiiiiiitsit/.ung vom 18. Mai. 



monochromatischen Strahlen zu berücksichtigen, welche der Schwin- 

 gungszahl V des Resonators entsprechen, da die übrigen durch ihn 

 gar nicht alterirt werden. 



In der Richtung (&, cp) wird der Resonator von einem irgendwie 

 polarisirten Strahlenbündel getroffen, dessen Intensität durch die Summe 

 der beiden Hauptintensitäten 5t und ^' gegeben ist. Dieses Strahlen- 

 bündel lässt in der Zeit dt nach (36) die Energie: 



(<f? + i^'W^ -^" • 'Z« 



Attv 



auf den Resonator fallen , und dadurch wird auf dieser Seite der näm- 

 liche Energiebetrag dem Felde entzogen. Auf der anderen Seite geht 

 dafür vom Resonator in derselben Richtung (&, y) ein in bestimmter 

 Weise polarisirtes Strahlenbündel aus , dessen Intensität diu'ch die 

 Summe der beiden Hauptintensitäten ^" und 9i"' gegeben ist. Da- 

 durch wird dem umgebenden Felde in der Zeit dt der Energiebetrag: 



zugeführt. 



Im ganzen beträgt also die in der Zeit dt eingetretene Energie- 

 änderung des den Resonator umgebenden Feldes, durch Subtraction 

 des vorletzten Ausdrucks vom letzten und Integration über dV.: 



dt . — {dQ(^" + Ä'"- 9t -k'). 



Nimmt man dazu die in derselben Zeit eingetretene Energieänderung 

 des Resonators: 



, dU 

 dt-j-, 

 dt 



so verlangt das Princip der Erhaltung der Energie, dass die Summe 

 der letzten beiden Ausdrücke verschwindet, d. h. dass 



~ + ^ fd9{k" + k'"- i^ - ft') = , (40) 



dt 47tvj ^ 



und das ist in der That der Inhalt der beiden Gleichungen (22) und 

 (33), wenn man berücksichtigt, dass nach (38) und (39): 



H" + Ä'"- ^ - Ä' = ( ^- - .$?siu-cü - ^'cos-a. jsin^^ . 



§17. Definition der elektromagnetischen Entropie. 



Wir definiren jetzt, analog der für die totale elektromagnetische 

 Energie U, des Systems aufgestellten Gleichung {26), eine neue Grösse 

 S,, die ebenfalls durch den augenblicklichen Zustand des Svstems be- 



